文档介绍：参考姜书第7章
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本节讨论恒定磁场和高频交变磁场共同作用下的铁磁体：
（磁导率）变为张量，存在损耗的情况下，各张量元均为复数。因磁化率张量是非对称的，电磁波在磁化介质中沿磁化方向传播时，会发生偏振面的旋转，称作旋磁性。
2•恒定磁场的强度和高频交变磁场的频率满足一定关系时，铁磁体从交变场中吸收的能量达到极大值，我们称之为铁磁
共振现象。
3•交变磁场的幅值超过一定限度时会出现一系列的非线性效应。
铁磁材料的旋磁性和铁磁共振现象在微波器件上有着广泛的应用，是铁氧体磁性材料的重要应用领域。
至射频电源及电感
与损耗测量线路
射频线圈
磁共振实验装置示意图
摘自 kittel 8版p253
（下面M=Ms，H都是矢量）
（下面M=Ms，H都是矢量）
在第二章关于远磁性的讨论中，我们曾给出原子磁距在外磁场中的运动方程：«是原子磁距，Y是旋磁比，g是朗德因子。
字= _〃xH,y = g
at
推广到大块物质上，则是：人“ dM
=-yM x H dt
—=-yM xH 皿 dt
由此方程可以看出，当磁距不在磁场方向时, 将环绕磁场做进动，永远不会转向磁场方向, 显然这与事实不符，必须考虑阻尼项的影响。阻尼的存在使进动能量逐渐消耗，进动角减小直至磁距和磁场平行为止。因此，进动方程的完整表示应为：
图
阻尼作用使进动角逐渐关闭，磁矩螺旋地进动，逐渐趋***衡方向•
阻尼的来源是复杂的，人们唯像地提出了三种表达方式: 朗道一栗弗席兹形式
吉尔伯特形式
布洛赫形式 <
Td = -洛[M x (M x H)] = ~[M X (M x H)]
D M dt
M「M
(Td)z = 才或：td = -^[m-Zoh] 叽=-丝
T2
三种形式对阻尼的表述是不同的，但作用是一致的，处理磁共振问题时可以根据情况选择使用，当进动角很小，损耗也
很小时，可以证明它们系数之间的关系是：
A 二 ayM 二互
二•各向同性、均匀、饱和磁化、无限大样品中的一致进动上述方程中的磁场应该指铁磁体内的有效磁场：
Heff=H + Hk+Hd+Hex+Ha +
为了集中阐明铁磁体在恒磁场和交变场同时作用时的基本性质，我们首先排除恒磁场之外的其它影响，提出如上假定。
：只存在恒磁场情况
dM
- xH) = —y at
■
J
m
y
0
k
H；
因族辱一映'
dF
这是一个典型的简谐振动方程，其解可以表示为：
mx - rr^xe,ca, my = rr^ye,at, MZ = C 恒定值
代入方程中有：icomx + XHzmy = 0
—/ + ia)my = 0
有解条件是其系数行列式为零，即：g)= cdq = yHz
这就是自由进动频率。代入方程可以证明：
mx = imy, my = -imx
显然进动是右旋的。
进动频率 2宠=命比
对自旋系统，g=2,有：
九(1()6 Hz) = xl02xHJA-m-1) = x Hz (Oe)
H = 50000e
/；=14000x106Hz 交变磁场在微波频段
2■恒磁场和交变场同时作用下磁导率变为张量，且有共振特性：
令： H = ihx + jhy + k（Hz + h：） h =
M = imx + jmy + _ + m_） m = mQe,a,
dM
=-/
j k
dr
m M +m_
hx
y
hy Hz+hz
在h«H, m«M时，可以忽略二次小量，旋磁方程可以写作: i°mx +（Domy =