文档介绍：X射线的产生：为获得X射线，需具备如下条件：
产生并发射自由电子；
在真空中迫使电子朝一定方向加速运动，以获得尽可能高的速度；
在高速电子流的运动路线上设置一障碍物；使高速运动的电子突然受阻而停止下来。
x射线的性质：X射线从本质上来说，和无线电波、可见光、y射线等一样，也是电磁波, -100 nm之间，介于紫外线和y射线之间，但没有明显的分界。
x射线连续谱的产生机理：能量为eV的电子与阳极靶的原子碰撞时，告诉电子的大部分 能量变为热能，另一部分以电磁波的形式辐射，从而产生X射线。单位时间内到达阳极靶 面的电子数目是极大量的，绝大多数电子要经历多次碰撞，产生能量各不相同的辐射，因此 出现连续X射线谱。
短波限：连续X射线谱在短波方向有一个波长极限， 就耗尽能量所产生的X射线。它只与管电压有关，不受其它因素的影响。
相互关系为：
式中e——电子电荷，等于 静电单位； V——电子通过两极时的电压降(静
电单位)；h——普朗克常数，等于
特征谱产生原理图：
莫塞来定律：特征X射线谱的频率和波长只取决于阳极靶物质的原子能级结构，是物质的 固有特性。且存在如下关系：
莫塞莱定律：特征x射线谱的波长入与原子序数z关系为：rr , 、
"I)
x射线与物质的相互作用图:
：实验表明，质量吸收系数与x射线波长和原子序数的关系为:
4 p 左〃3
吸收限的应用：
阳级靶的选择：为了减少荧光X射线，降低衍射花样的背底，使衍射图像更清晰。对 靶材的选择标准是：
特征谱线ka的波长比样品的吸收限稍长
或者比吸收限短很多。
即Z靶以样+ 1
或者 z靶＞ Z样
滤波片的选择：利用吸收限两边吸收系数相差悬殊的特点制备滤波片。当Z靶＜40时，Z滤 =2靶-1。当Z靶＞40时，Z滤=2靶-2。
布拉格方程的推导：见课本p26
衍射面指数和晶面指数的关系：
为了使用方便，常将布拉格公式改写成。
2 —sin0 = 2
dHK, =
这样由（hkl）晶面的n级反射，可以看成由面间距为 的（HKL）晶面的1级反射，（hkl）与（HKL）面互 相平行。面间距为的晶面木一定是晶体中的原子面， 而是为了简化布拉格公式而引入的反射面，常将它称 为衍扇■面。
布拉格方程和x射线的关系:布拉格方程是X射线在晶体产生衍射的必要条件，而非充分 条件。
在一些情况下，晶体虽然满足布拉格方程，但是不一定产生衍射，即：系统消光。
X射线衍射方法：
劳挨法：采用连续的X射线照射不动的单晶体。因X射线的波长连续可变，故可从中 挑选出其波长满足布拉格关系的X射线使产生衍射。劳埃法是德国物理学家劳埃1912年首 先提出的，是最早的X射线分析方法，它用垂直于入射线的平板底片记录衍射线而得到劳 埃斑点。目前劳埃法多用于单晶取向测定及晶体对称性的研究。
转晶法：采用单色X射线照射转动的单晶体，并用一张以旋转轴为轴的圆筒形底片来 记录。转晶法的特点是入射线波长不变，而靠旋转单晶体以连续改变各晶面与入射X射线 的。角来满足布拉格方程的要求。即当晶体不断旋转时，某组晶面会于某瞬间和单色的入射 线束的夹角正好满足布拉格方程，于是该瞬间便产生一根衍射线束。
粉末法：粉末法是衍射分析中最常用的方法。大多数材料的粉末或多晶体块、板、丝、 棒等均可直接用做试样，粉末法是各种多晶体X射线衍射分析的总称，其中以德拜谢乐法 最具典型，它用窄圆筒底片来记录衍射花样.
进行晶体结构分析时，重要的要把握两类信息：
◊衍射方向（。角）
衍射方向反映了晶胞的大小以及形状因素，可 以利用布拉格方程描述。
0衍射强度（/）
造成结晶物质种类千差万别的原因不仅是由于 晶格常数不同，重要的是组成晶体的原子种类 以及原子在晶胞中的位置不同所造成的。反映 到衍射结果上，则表现为反射线的有无或强度 的大小，这就是强度信息。
多晶衍射花样的形成：见课本p36 （顶角为4是他角）
结构消光的规律：（面心和体心）：
。结构消光的实例
右图为简单点阵
假如一束单色X射线以0
角投射到简单晶胞的
（001 ）晶面上产生衍
射时，反射线1'和2,之
间 BC为一个
波长，所以两反射线同［（001）晶面的衍射 相位，于是在的所示方 向上产生衍射线
®结构消光的实例
（001 ：
面之间还有一个原子
面，它的反射线与
1，的光程差恰好是波
长的一半，因此，1'
和3,的相位相反，互
相抵消。同理，3,和2,
也是这样。 所
以，在体心点阵点不 会出现（001 ）面的衍 射线
德拜照相法三种安装方法：见课本P5