文档介绍：赣1库伦阻塞效应
2、
3、肄巨磁阻效应
4、
5、节幻数
6、
7、薄近藤效应
8、
9、肇磁杂质的成因
10、
11、膈莫特绝缘体
12、
13、肄迁移率边
14、
15、范Adson定域化模型
、袆弹性平均自由程、样品尺寸与无序参考度之间的关系，样品尺寸的特征
19、菜RKKY相互作用、超交换相互作用、双交换相互作用
20、
21、蒂福林德尔震荡
22、
23、犀金属界面能的成因
24、
25、袂半导体的表面态（描述并解释）
、
、薄近自由电子模型、紧束缚电子模型
螂
蒇
量第二部分
.
.噩看图说话P149图。
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芈对于单个方阱的分裂能级，如E1来说，能量与势阱宽度平方成反比，所以图
线随着势阱宽度的增加是呈下降的趋势。当势垒宽度很小时，波函数的密度很大，相邻阱之间的相互耦合作用很强，原来在各势阱中分立的能级将扩展成能带，体现
了超晶格结构的特点，而能带的宽度随着势阱宽度的增加而减小。在纵向上，随着
能量的增高，相邻势井中的波函数耦合增加，所以能带展开的更快。
.
.蟆什么叫表面态？什么叫杂质电子附近的局域态？
肄电子定域在表面的窄区域内，当波矢k取复数时，电子的波函数存在指数衰减
或指数震荡衰减的表面态，它的存在导致表面能级的产生。
蚁具有严格周期性格点排列的晶体，电子运动是公有化的，其Bloch波函数扩展在整个晶体中，这种态被称为扩展态。如果存在随机的无序杂质，晶格的周期性被破坏，此时电子波函数不再扩展在整个晶体中，而是局域在杂质周围，在空间中按指数形式衰减，这种态称为局域态。
行第三部分
1.
：粒子从出发点出发，随着时间无穷大时，其在出发点附近的概率不为零，我们说该粒子是定域化的。其定义三个长度九，l,L。
聿九为粒子波长，l为弹性平均自由程(值越小，表征无序度越强)，L为样品尺寸:
蜩当1AL时，此时为得波的传播情形。
衿当九＜l＜L时，此时为弱定域化；
⑸
(6)薄当l三九＜L时，此时为强定域化。
3.
.盆产生Anderson局域化条件：
唐由Anderson模型可知，W为随机能量分布的的宽度，B为紧束缚能带宽度。定义
W
B=-,u=1为离域化与定域化转变条件。当WAB时，其在带中心出现定域化。
.
.期扩展态和布洛赫态的异同：
蜜布洛赫态是指近自由电子感受到周期势场后其具有的电子态，该态为扩展态，反应了
晶场中共有化电子的非束缚的运动。扩展态则是与定域态相对应，电子在势场中扩散（该
势场可能为无规律的），当无规律势场不够强时，无法满足电子波函数定域化条件，电子仍能传播，此时也可称为扩展态。扩展态是指电子扩散在t趋于无穷的情况下，电子
回到起始点范围为0的运动状态。布洛赫态是扩展态的一种，扩展态不一定都是布洛赫态。布洛赫态是电子在等价格点出现概率相同的扩展态，无序系统中扩展态波函数可以趋于无限，电子出现概率涨落很大。
.
.膈Anderson模型：
芳电子在无规势场中扩散，Anderson假定其无规表现在每个格点的电子能级可从能量
宽度为W的分布中随机选取，我们可以理解，此时W越大，其每个能量出现的概率
〜、1,,,一、一一
P（③）=一越小，系统越无序。
W
蟆我们考虑两个极端情况：1）当W等于。时，所有格点的能量再为定值，而没
有随机分布，此时系统不存在无序，此时根据紧束缚近似可知，能带宽度为B（其与格
点间耦合有关，耦合作用越强，宽度越大）。2）当每个原子彼此远离，使得每格点间耦
合作用为0,每个格点为孤立，此时B=0O这时代表了一个超级无序系统。
肆可见无序与有序的竞争体现在B和W宽度上，定义仃=型为判据，当仃>1
B
时，能带中心出现定域化，当仃<1时为离域化。
.
.蒲Mott迁移率边：
,可知根据Anderson模型，Mott提出：当能带宽度B大于无序能量W时，此
时会出现迁移率边E「由于带尾的态密度较小，分布较为稀疏，导致了耦合强度不是
很好，因此定域化容易出现在带尾。随着W的不断增大时，迁移率边向带中心移动。
故当-Ec<Ef<Ec时，费米面出现在扩展态，材料表现为导体；当改变费米面（通过
-Ec>Ef或Ef>Ec时，此时材料表现为绝缘体。
.
.薄Hoppingconductive（跳跃电导）
-iangehopping,
建考虑一个无序较多的系统，此时电子被定域在不同的格点上，而无法实现格点间的跳跃。此时如果考虑电子间存在热运动