文档介绍：2006-6《电机学》第4章交流绕组的基本理论—— Machinery电机学Electric Machinery(第4章交流绕组—磁动势) 2006-6《电机学》第4章交流绕组的基本理论—— 交流绕组磁动势?单相绕组磁动势?单相绕组磁动势?三相绕组合成磁动势基波?三相绕组合成磁动势基波?单层集中相绕组的磁动势?单层集中相绕组的磁动势?单层分布相绕组的磁动势?单层分布相绕组的磁动势?双层短距分布相绕组的磁动势?双层短距分布相绕组的磁动势?三相绕组合成磁动势谐波?三相绕组合成磁动势谐波?圆形和椭圆形旋转磁动势?圆形和椭圆形旋转磁动势?交流电机主磁通、漏磁通和漏电抗?交流电机主磁通、 2006-6《电机学》第4章交流绕组的基本理论——磁动势31. 单层集中相绕组的磁动势?A相通交流电流i后,将产生一个2极磁场。?每根磁力线所构成的磁通闭合回路的磁动势均为iNc。?略去定、转子铁心中的磁阻,该磁动势消耗在两个气隙中,每个气隙中消耗的磁动势为iNc /2。一、单相绕组磁动势一、单相绕组磁动势?Z=6,p=1,三相单层绕组。q=1,相当于集中绕组,每相只有1个整距线圈。 2006-6《电机学》第4章交流绕组的基本理论——磁动势4?磁动势波形为矩形波。当线圈电流i随时间按正弦规律交变时,矩形波的高度为?矩形波的高度和正负随时间变化,变化的快慢取决于电流的频率。tINiNFy????将气隙圆周展开,得到磁动势沿圆周的空间分布波形如图所示。气隙圆周某点的磁动势表示由该定子磁动势所产生的气隙磁通通过该点气隙的磁压降。 2006-6《电机学》第4章交流绕组的基本理论——磁动势5?将坐标原点取在线圈AX的中心线上,利用傅里叶级数将该磁动势波形展开为如下级数形式tINtINFFtfyyy????????????sin)2πsin()2πsin(π22cos),(,5,3,1????????ν=1称为基波,ν=3,5,7...称为谐波。?在空间的任何一点,磁动势的大小随时间按正弦规律变化。这种空间位置固定不动,但波幅的大小和正负随时间变化的磁动势称为脉振磁动势。 2006-6《电机学》第4章交流绕组的基本理论——磁动势6?基波磁动势表达式tINFFtfyyy???),(cc111??幅值?基波磁动势沿气隙圆周有p个完整的正弦波,极对数为p例如Z=12,p=2的三相单层绕组。q=1,每相有2个整距线圈。 2006-6《电机学》第4章交流绕组的基本理论——磁动势74极电机单层绕组(q=1) 2006-6《电机学》第4章交流绕组的基本理论——磁动势82. 单层分布相绕组的磁动势?以Z=18,p=1的三相单层绕组为例。每相有1个线圈组,q=3,每个线圈组有3个整距线圈。A1X1、A2X2、A3X3串联成一个线圈组,构成A相绕组。?A相通交流电流i后,产生一个2极磁场。 2006-6《电机学》第4章交流绕组的基本理论——磁动势9?采用磁动势迭加原理,三个线圈分别产生矩形波磁动势。磁动势波形一样,依次位移槽距电角α1度。?各线圈磁动势的基波分量为空间分布正弦波,和时间相量相似,可以用空间矢量来表示。?磁动势空间矢量的长度代表幅值的大小,矢量的位置代表幅值所处的空间位置。 2006-6《电机学》第4章交流绕组的基本理论——磁动势10?将三个矩形波叠加起来,得到分布绕组磁动势波形—阶梯波。?合成磁动势为脉振磁动势。?合成磁动势基波幅值位于线圈组的中心线上。?将坐标原点取在线圈组的中心线上,基波磁动势波表达式为??cos),(11qqFtf?