文档介绍：张利宏-激光拉曼光谱实验报告---近代物理实验
张利宏激光拉曼光谱实验报告 20**********
激光拉曼光谱实验报告
摘要：本实验研究了用半导体激光器泵浦的：晶体并倍频后得到的532nm激光作为激发光源照射液体样品的论分析可得，1号振动模式（振动频率相当于波数V=458/cm）的退偏度为0，。
三、实验内容及方法

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激光器
成像透镜组
单色仪
PMT
光子计数器
计算器
打印机
M2
样品池
M1
P3
L1
P1
P2
L2
图3 实验装置示意图
M1—平面反射镜 M2——凹面反射镜 P1 P2——偏振片
P3—半波片 L1——聚光透镜 L2——成像透镜组
实验中使用半导体激光器泵浦的：晶体并倍频后得到的波长为532nm激光。样品是液态分子，装在样品池中。光经透镜聚焦在样品池中心，成像透镜组对光进行收集。然后单色仪收集散射光，再使用光电倍增管和光子计数器吃力拉曼散射信号。

调节光路，让足够多的散射光入射到单色仪中。
确定拉曼谱线的退偏度。
实验中使用调节偏振片P1对光源进行起偏，使入射光成为平面偏振光，通过转动半波片P3改变偏振方向，这样可以
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实现对入射光和散射平面所成角度的控制。对于出射光，可以通过调节偏振片P2控制出射光与散射平面所成的角度，这样便可以对退偏度进行测量。
四、数据处理及分析
。
下图即为实验中测量出的拉曼散射光谱。
图4 液态分子的拉曼散射光谱
由图中可以看出一共有9个峰值，强度最大的峰值对应的散射光即为瑞利散射
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。除瑞利散射，剩下的8个峰值正好对应理论分析中的8种振动。同时还有一种震动无法在途中显现。由图中也可以明显地看出，瑞利散射左侧的反斯托克斯线的峰值高度要低于右侧的斯托克斯线。从图中读出各个峰值，计算各个散射线与瑞利散射的频移，便可以判断出液态分子的各种振动模式
表1 峰值强度表
波长(nm）
强度

在实验过程中，仪器出现较大问题导致接下来的实验无法完成，以下采用的图像和数据是第一次实验时所测得的不标准的图像和数据，因此接下来我们只讨论比较符合的数据忽略误差较大的数据。
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图5 退偏度图像
由图像可以看出545nm左右有多出一个峰，存在较大错误，以下数据为排除这个峰的数据。
表2 峰波长和退偏度计算表
峰波长(nm)
退偏度

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所测退偏度都较标准值大的原因主要应该是这样的：出射光出的偏振片角度调节存在不可避免的人为误差和仪器本身的误差，导致出射光和入射光所成的夹角不能做到准确的垂直。而起偏器的方向影响不是很大，因为就算起偏器不会与散射平面准确地垂直或平行，但是它所在的平面永远与散射平面垂直。所以只要保证出射光的偏振方向准确，退偏度也不会有很大的误差。所以是出射光出偏振片的方向不是严格真确导致退偏度计算公式分子上的数值偏大，因而退偏度偏大。当然，背景的影响会使得强度的读取有偏差。
实验截图：
五、误差分析及错误总结
实验过程中仪器较精密，在进行光路调节时，正确凹面反射镜位置，以及下面的反射镜的角度让光线通过样品中心的同时使凹面镜聚焦光束从狭缝中射入暗箱。
凹面镜的位置直接决定了射入狭缝光线的强度和清晰度，所以这个位置非常重要
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，会造成误差。而且背景的剔除是人为读取的，带有主观倾向，存在较大误差。
。
，否则出来的图像会非常怪异。
，如果较零没有开始，则要关掉仪器检查仪器与计算机的连接正常在