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冷变形金属再结晶组织的观察和分析
实经形变后的Cu, Fe的再结晶组织的区别。
变形68％的纯铁，变形后在560℃分别保温42’试样的组织形貌图如下图所示：
铜的形变再结晶组织有退火孪晶，而铁的形变再结晶组织没有退火孪晶。铜是面心立方结构，其层错能较低，因此在一次再结晶的过程中会出现两边界面平直的退火孪晶片。退火孪晶常在晶粒长大的晶界出现。体心立方金属的孪晶界面能较高，例如铁，不易出现退火孪晶。
铁的再结晶完成后的组织为均匀的等轴晶粒，而铜再结晶完成后为具有退火孪晶的均匀晶粒。
测定再结晶体积分数随保温时间变化曲线，要求有自己测试的原始数据以及误差分析。计算再结晶动力学方程中的n，B。
自己测试的原始数据见表一：变形68％的纯铁变形后在560℃保温20’的再结晶数点数据表。（表一附在实验报告后）
计算过程如下：
第i次计数的点数/网格总点数。
本实验中网格为6×6，故网格总点数为36。
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根据表一，在excel中进行处理可以得到：
200倍放大倍数下再结晶平均体积分数为：
200倍计数标准误差：
同理可得其他退火时间的再结晶体积分数，参考同组人：刘雨溦、胡苗苗、刘莹所测量的数据，将退火时间12’，20’，27’，38’，42’换算成秒，再将时间和再结晶体积分数列成一个表，如表二所示：
表二：退火时间与再结晶体积分数数据表
时间/s
720
1200
1620
2280
再结晶体积分数
%
%
%
%
由此可以计算再结晶动力学方程中的n，B如下：
已知再结晶动力学方程为，其中为再结晶体积分数，t为时间，B,n为材料常数。
对在结晶动力学方程取双对数：
之后带入表二的数据，通过最小二乘法可以得到线性拟合方程，其中，。带入数据得到拟合曲线如图一（图一附在实验报告后），拟合方程为：
相关系数为
所以,.
变形68％的纯铁，分别于200 °Ｃ，300 °Ｃ，400 °Ｃ，500 °Ｃ，600 °Ｃ，700 °Ｃ退火1小时；测定这些试样的HRB硬度，作出硬度—退火温度曲线。讨论退火温度对硬度的影响。
经测量硬度，得到变形68％的纯铁200 °Ｃ，300 °Ｃ，400 °Ｃ，500 °Ｃ，600 °Ｃ，
700 °Ｃ退火1小时下的硬度数据如表三所示：
表三：变形68％的纯铁的退火温度与对应的硬度数据表
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温度/℃
200
300
400
500