文档介绍：实验13弦振动的钻研
任何一个物体在某个特定值附近作往复改变, ,波
,实际上是两个振幅相同的相干波在同一直线上沿相反方向传播的叠加,在一定条件下可形成驻波. 本实验验实验13弦振动的钻研
任何一个物体在某个特定值附近作往复改变, ,波
,实际上是两个振幅相同的相干波在同一直线上沿相反方向传播的叠加,在一定条件下可形成驻波. 本实验验证了弦线上横波的传播规律：横波的
波长与弦线中的张力的平方根成正比,而与其线密度（单位长度的水平）的平方根成反比.
实验目的
打量弦振动所形成的驻波.
钻研弦振动的驻波波长与张力的关系.
掌握用驻波法测定音叉频率的方法.
实验仪器
电动音叉、滑轮、弦线、石去码、钢卷尺等.
图3 - 13- 1驻波实验装置
实验原理
两列波的振幅、振动方向和频率都相同,且有怛定的位相差,
当它们在媒质内沿一条直线相向传播时, 将产生一种特别的干预现象
——-13-, 弦线的另一端通过滑轮系一秋码拉紧弦线. 当接通电源,调节螺钉使
音叉起振时,音叉带动弦线 A端振动,由A端振动引起的波沿弦线向右传播, C点被反射并沿弦线向左传播,称为了
,一列持续的入射波与其反射波在同一弦线上沿相反方向传播, C点移动到适当位置时,弦线上就形成驻 ,弦线上有些点始终不动,称为了驻波的波节；而有些点振动最强,称为了驻波的波腹.
图3-13-2所示为了驻波形成的波形示意图. 在图中画出了两列波
, 一,, 图 3-13-2 驸
在T=0, T/4 , T/2时刻的波形,细实线表示向右传播的波,虚线表示向左传播的波,
始终相同的点作为了坐标原点,且在 X=0^b,振动点向上到达最大位移时开始计时,那么它们的
波动方程分别为了：
(3-13-2 )
式中为了波的振幅, 为了频率,入为了波长, 为了弦线上质点的坐标位置.
两波叠加后的合成波为了驻波,其方程为了：
(3-13-3 )
由上式可知,入射波与反射波合成后, 弦线上各点都在以同一频率作简谐振动, 它们的
振幅为了 ,即驻波的振幅与时间无关,而与质点的位置有关.
当时,有： (K=0、1、2...)
即 (3-13-4 )
在这些点处振幅为了零,是驻波波节的位置.
当时,有 (K=0 , 1 , 2,...)
即 (3-13-5 )
在这些点处振幅最大,是驻波波腹的位置.
由以上讨论可知,波节处的振动点振动的振幅为了零,始终处于静止；波腹处振动点的振幅最大；其他各点处振动点的振幅在零与最大之间. 两个相邻波节或两相邻波腹之间的距离
为了入/2,,只要测得相邻两波节或波腹间的距离, A和点C
是用劈尖支住的,故这两点一定是波节.
假定入射波的波长为了入,那么根据入射波和反射波的波动方程及波的叠加原理,可以
推知两相邻