文档介绍：静电场的描绘【实验目的】 1. 学****用模拟法测绘静电场的原理和方法。 2. 加深对电场强度和电位要领的理解。 3. 用作图法处理数据。【实验仪器】静电场描绘仪、静电场描绘仪信号源、导线、数字电压表、电极、同步探针、坐标纸等。【实验原理】在一些科学研究和生产实践中,往往需要了解带电体周围静电场的分布情况。一般来说带电体的形状比较复杂, 很难用理论方法进行计算。用实验手段直接研究或测绘静电场通常也很困难。因为仪表( 或其探测头) 放入静电场, 总要使被测场原有分布状态发生畸变; 除静电式仪表之外的一般磁电式仪表是不能用于静电场的直接测量, 因为静电场中不会有电流流过, 对这些仪表不起作用。所以, 人们常用“模拟法”间接测绘静电场分布。 1 、模拟的理论依据模拟法在科学实验中有极广泛的应用, 其本质上是用一种易于实现、便于测量的物理状态或过程的研究,以代替不易实现、不便测量的状态或过程的研究。为了克服直接测量静电场的困难, 我们可以仿造一个与静电场分布完全一样的电流场,用容易直接测量的电流场模拟静电场。静电场与稳恒电流场本是两种不同场, 但是它们两者之间在一定条件下具有相似的空间分布, 即两场遵守的规律在形式上相似。它们都可以引入电位 U, 而且电场强度 E=-△ U/△l; 它们都遵守高斯定理: 对静电场, 电场强度在无源区域内满足以下积分关系∮E· ds=0∮E·dl=0 对于稳恒电流场,电流密度矢量 J 在无源区域内也满足类似的积分关系∮J· ds=0∮J·dl=0 由此可见,E和J 在各自区域中满足同样的数学规律。若稳恒电流空间均匀充满了电导率为σ的不良导体, 不良导体内的电场强度 E′与电流密度矢量 J 之间遵循欧姆定律 J=σE′因而, E和E′在各自的区域中也满足同样的数学规律。在相同边界条件下, 由电动力学的理论可以严格证明: 像这样具有相同边界条件的相同方程, 其解也相同。因此, 我们可以用稳恒电流场来模拟静电场。也就是说静电场的电力线和等势线与稳恒电流场的电流密度矢量和等位线具有相似线的分布, 所以测定出稳恒电流场的电位分布也就求得了与它相似的静电场的电场分布。 2 、模拟条件模拟方法的使用有一定条件和范围, 不能随意推广, 否则将会得到荒谬的结论。用稳流电场模拟静电场的条件可归纳为几点: (1 )稳流场中电极形状应与被模拟的静电场的带电体几何形状相同。(2 )稳流场中的导电介质应是不良导体且电阻率分布均匀,并满足σ电极≥σ导电质才能保证电流场中的电极(良导体)的表面也近似是一个等位面。(3 )模拟所用电极系统与被模拟电极系统的边界条件相同。 3 、同轴圆柱形电缆的静电场利用稳恒电流的电场和相应的静电场其空间形成一致性, 则只要保证电极形状一定, 电极电位不变, 空间介质均匀, 在任何一个考察点, 均应有 U 稳恒=U 静电,或E 稳恒=E 静电。下面图1 以同轴圆柱形电缆的“静电场”和相应的模拟场—“稳恒电流场”来讨论这种等效性。如图 10(a) 所示, 在真空中有一半径 a 的长圆柱导体 A 和一个内径 b 的长圆筒导体 B, 它们同轴放置, 分别带等量异号电荷。由高斯定理可知, 在垂直于轴线上的任何一个截面 S 内,有均匀分布辐射状电力线,这是一个与坐标 Z 无关的二维场。在二维场中电场强度 E 正平行于 xy 平面,其等位面为一