文档介绍：试井曲线分析应用
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第二章现代试井解释方法
现代试井解析方法克服了常规试井分析方法存在的问题，物理模型建立在更接近于测试实际的基础上，重新建立考虑各种边界条件的数学模型，用解析方法或的情形
有限导流性垂直裂缝制的是具有一条垂直裂缝的模型，这条裂缝有一定宽度，沿着裂缝有一定压力损失。在这一情形，在早期，压差与实践的四次方根成正比。

式中是一常数。因此如下图左右图所示，这一情形的诊断曲线是斜率为1/4的双对数直线，特种识别曲线是直角坐标系中与的过原点的直线。
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无限作用径向流动阶段
这个阶段时半对数曲线呈直线的阶段。压降实验中，在这一阶段，压降漏斗径向地向外扩大，边界的影响还非常小，可以忽略，流动形态与无限大地层径向流动毫无两样，所以称为无限作用径向流动阶段。在这一阶段如果油藏是均质的，双对数曲线呈下图中左图所示；如果油藏是非均质的，则呈现下图中右图所示。
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径向流动阶段的特种识别曲线就是压降曲线和压力恢复曲线。在这一阶段，它们呈现一条直线，其斜率为，量出斜率后，则可计算地层参数。
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三外边界反映阶段（一）恒压边界
很大的气顶，非常活跃的边水或充分的边缘注水，都可能形成恒压边界。在恒压边界情形，到了后期，流动将达到稳定。也就是说压力这时只与距离有关，而与时间无关。对于某一固定点而言，压力则是个常数。因此在双对数曲线或半对数曲线上，都出现一条水平直线。
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（二）不渗透边界
用镜像原理处理不渗透边界问题，现设测试井附近有一条不渗透边界，譬如说封闭的直线断层，则由镜象原理可知，在测压降曲线过程中，压力分布剖面的变化将如下图所示。图1中的曲线以及之2、之3中上方的曲线代表没有不渗透边界时的压力分布剖面，虚线代表由于不渗透边界的影响而产生的压降，位于下图之2,3中下方的曲线则是在不渗透边界影响下的压力分布剖面。
图一图二
图三
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很请楚，在不渗透边界的影响到达井筒后，井底压降加快，因此，压降和时间的双对数曲线和半对数曲线都变陡，即出现“上翘”现象(下图)。半对数曲线呈现两个直线段，它们的斜率之比为1:2，由两条直线段的交点所对应的时间，可以计算测试井到直线断层的距离d
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(三)封闭系统
由不渗透边界所围成的油藏称为封闭系统。在测压降曲线过程中，当所有的不渗透边界的影响都到达井筒以后，油藏中的压力(或压差)随时间的变化率将固定不变，即
也就是说，此时压降(或压力)与时间成线性关系，即所谓达到了“拟稳定流动状态”。此时可得

或

由此可知，封闭系统拟稳定流动阶段的样板曲线，是双对数坐标系中与的斜率为1的直线；在双对数坐标系中，和 t曲线趋于一条斜率为1的直线，这就是拟稳定流动阶段的诊断曲线。
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综上所述，双对数曲线(诊断曲线)的各个部分分别表征各个不同流动阶段的特性;各个不同的流动阶段各自有不同的特种识别曲线;从各个不同的流动阶段可以求出部分特性参数。把诊断曲线各个阶段的特征、对应的特种识别曲线及可求得的参数在一张图上标出，得示意图。
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第四章双重孔隙介质油藏的试井解释
一压力动态
一开井，裂缝系统中的原油流入井筒，但基质岩块系统仍保持原来的状态，尚没有流动发生。这时井底压力所反映的是裂缝系统的特性，并且恰与均质:油藏相同，因此可以拟合均质油藏模型的某一条样板曲线。这是裂缝系统流动阶段，称为第一阶段。
现在，基质岩块系统和裂缝系统之问存在着压差，使基质岩块系统中的原油流入裂缝系统，压力因此逐渐降低。这是两种孔隙介质之间的流动(由基岩系统流向裂缝系统)阶段，称为第二阶段或过渡阶段。这一阶段的压力变化不能与均质油藏的解释图版相拟合。
在上述第一、第二两个阶段，存在着两个压力分布剖面，即裂缝系统的压力分布剖面和基质岩块系统压力分布剖面。当基质岩