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§：在无限均匀的、各向同性的、理想的弹性介质中，只存在纵波和: .
§：在无限均匀的、各向同性的、理想的弹性介质中，只存在纵波和横波。
1. 讨论这种介质中波传播的动力学特点（A、f、4的变化）
2. 讨论这种介质中波场的定量计算
讨论粘弹介质的情况(-8)
、地震波的球面扩散grad—ix
一j——kyz
是体变系数的梯度
入
、H是拉梅常数，
p是密度
1-
U
F
—b-—*
uivjwk
fxifyjfzk
是位移向量
是外力向量
2
222
222
xyz
uvw
divU—————
xyz
是拉普拉斯算子
是体变系数
其中2_
UF¥(
rot(divx)0div(rotx)0rot(grady)02
div(grady)y
剪切力、产生固体的转
胀缩力，产生固体、气体、液体的动，形成横波，是无散场。
体积大小变化，
(1)方程
如果外力是胀缩力、无剪切力，则外力欠量F是无旋场，位移欠量U就是无旋的。即rotF0,rotu0,则表明介质中的各小部分只有体积的胀缩，而没有转动，介质中就只有纵波而没有横波。
对(-8)求散度(div)得纵波方程:
t22divFdivF(-9)(2)物理意义如果对介质作用胀缩外力divF的话，产生由体变系数0决定的介质体积相对胀缩的扰动，这就是纵波，纵波的传播速度为Vp(-11)
(1)方程如果外力是剪切力无胀缩力，则外力欠量F是无散的。位移欠量u就是无散的。即divF0,divU0，则表示介质各小部分只有转动而没有体积的胀缩，介质中就只有横波而无纵波。