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第一章流体流动
一、压强1、单位之间的换算关系：

Q'n'
(1)改变转速：若离心泵的转速变化不大(<20%,则有比例定律：
(亏
n
如i队。皿涅或£
改变泵转速时工作点变化
转速提高，泵的特性曲线上移，工作点由MTMi,Q增大，H增大
转速降低，泵的特性曲线下移，工作点由MtM2,Q减小，H减小
(2) 切削叶轮：切割定律
若某一离心泵的叶轮经切割变小(V10%,则有切割定律：
切割后泵的特性曲线下移，工作点由MtM2,Q减小H减小。
Q'D'H'D'2N'D'3
——；(=)；成)
QDHDND
离心泵的申、并联直井
高心蒙的并联
e&。
离心泵的串廉
①泵的并联
两台离心泵并联且各自的吸入管路相同，在一定的压头下的总流量等丁两单台泵流量相加，管路特性曲线越平坦，泵的并联工作愈有利。
HH1H2QQ1Q2
Qi和Hi满足泵1的特性曲线方程,Q2和H2满足泵2的特性曲线方程。
②泵的申联
两台离心泵申联，一定流量下的总压头等丁两单台泵压头相加，总压头总是小丁两台泵压头的两倍。管路特性曲线越平坦，泵的申联工作愈有利。
Qi和Hi满足泵1的特性曲线方程，Q2和H2满足泵2的特性曲线方程。
六、往复泵1、往复泵的特征
(1)具有正位移特性。(压头与流量之间无联系)
(1) 有自吸作用；
(2) 流量具有不均匀性；
单动泵QAsn；双动泵Q(2Aa)snA为活塞的表面积，a为活塞杆的截面积，n往复频率，s为活塞的冲程。
2、往复泵的流量调节
(1)往复泵的工作点：管路特性曲线与泵的特性曲线的交点。
(2)往复泵的流量调节
①旁路调节：在入口和出口之间安装一旁路使一部分出口流体回到入口
往复幕旁路流量调节
②改变活塞往复频率和冲程。
第三章非均相物系的分离和固体流态化一、形状系数4（球形度）：
与非球形颗粒体积相等的球的表面积非球形颗粒的表面积对球形颗粒4=1;非球形颗粒，4<1,颗粒的形状越接近球形，4越接近1;二、床层空隙率£:反映床层疏密程度床层体积颗粒体积床层体积三、重力沉降d3(rg(s
,22
duL
42
Ret业一d为颗粒直径，11为流体的粘度①层流区（斯托克斯阻力定律）：
24
一(10
Ret
-4<Re<1)
Ut
d2(s)g
18
②过渡区（艾伦区）：

一昴(1<Ret<1000)Ret.
③湍流区（牛顿区）：四、重力沉降设备
=(1000<Rep<2
X105)
降尘室的生产能力:
Vsutbl
含尘气体的最大处理量为降尘室底面积bl与沉降速度ut的乘积，与降尘室的
高度无关。
五、包压过滤基本方程式
Ve2KA2e或q：Ke
V22VVeKA2或q22qq。K
K2kp1s六、滤饼的洗涤
1、洗涤速率
洗涤速率指单位时间内消耗的洗水体积即fdV
Uw(/wd
① 横穿洗法：
,dV1,dV
uw()w()Ed4d
② 量换洗法：
dVdVUw(——)w(——)Edd
2、洗涤时间以Vw的洗水洗涤滤饼，洗涤时间
Vw
七、间隙过滤机的生产能力
操作周期：T
生产能力:Q^Q=V/T
Uw
第四章
传热
一、传热速率
QtR
△t为传热温差，
平■壁导热的热阻:
R为整个传热面的热阻
b
圆筒壁导热热阻：R—br2r1为圆筒壁的厚度;
Sm
Sm2rmL为圆筒壁的对数平■均面积;
rm—为圆筒壁的对数平均半径。l耕「1
对流传热热阻：R-、热量衡算
若忽略热损失时,
热流体放出的热量等丁冷流体吸收的热量
QWh(ihi
1h2)
Wc(Ic2Icl)
流体无相变:
Cp
流体有相变：
、总传热速率方程
Qkstm传热面积：S0
2roL
（我国以外表面积为准）
总传热系数:
kSo0S0SmiSi
总热阻由热阻大的那一侧的对流传热所控制，当两个流体的对流传热系数相差较大时，要提高k,关键在丁提高对流传热系数较小一侧的a。
平均温差：
t〔
tmt
l危
t1
逆流有利丁增大传热温差、减小传热面积、节省加热剂或冷却剂用量、减小传热面积；并流有利丁控制流体的出口温度。
四、迪特斯（Dittus）一贝尔特（Boelter）关联式
在壁温和流体平■均温度相差不大的情况