文档介绍：实验 迈克耳逊干涉仪的调整和使用
迈克耳逊干涉仪在近代物理和计量技术中有着广泛的应用。例如，可用它测量光波的波 长、微小长度、光源的相干长度，用相干性较好的光源可对较大的长度作精密测量，以及可 用它来研究温度、压力对光传播的影响等时，由（）式可以看出在倾角0相等的方向上两相干光束的光程差8均相等。 具有相等的 0 的各方向光束形成一圆锥面，因此在无穷远处形成的等倾干涉条纹呈圆环形，
这时眼睛对无穷远调焦就可以看到一系列的同心圆。。越小，干涉圆环的直径越小，它的级 次k越高。在圆心处。=0，cos。的值最大，这时
8 = 2d = k 尢 （）
所以圆心处的级次最高。
当移动 C 镜使 d 增加时，圆心的干涉级次越来越高，我们就看到圆环一个一个从中心 “冒”出来。反之，当d减小时，圆环一个个向中心“缩”进去。由式（）可知，每当d增 加或减少"2,就会冒出或缩进一个圆环。因此，若已知移动的距离Xd和冒出（或缩进）的 圆环数Ak,就可以求出波长儿
)
-2Ad 人=—
Ak
反之若已知尢和冒出（或缩进）的圆环数，就可以求出C镜移动的距离，这就是测量长度的 原理。
等厚干涉花样与透明玻璃板厚度的测量（选作）
图 C、D' 形成很小夹角
如果C、D'间形成一很小的夹角（）,贝I」C 与 D' 之 间 有 一 楔 形 空 气 薄 层 ， 这 时 将产生等厚干涉条纹。当光束入射角 。 足够小时，可 由式（）求两相干光束的光程差：
( e\
8 = 2d cos e = 2d 1 - 2 sin 2
)
2d 卜归］=2d - de 2 〔2丿
< 2丿
在C、D的交线上，d=0，即8=0,因此在交线处产生
一直线条纹，称为中央条纹。在左右两旁靠近交线处， 由于e和d都很小，这时式（）中的de 2项与2d相比可忽略，因而有
8= 2d
)
所以产生的条纹近似为直线条纹，且与中央条纹平行。离中央条纹较远处，因de2项的影响 增大，条纹发生显著的弯曲，弯曲方向突向中央条纹。离交线越远，d越大，条纹弯曲得越 明显。
由于干涉条纹的明暗和间距决定于光程差 8 与波长的关系，若用白光作光源，贝每种 不同波长的光所产生的干涉条纹明暗会相互交错重叠，结果就看不见明暗相间的条纹了。换 句话说，若用白光作光源，在一般情况下，不出现干涉条纹。进一步分析还可看出，在C、 D'两面相交时，交线上d=0，但是由于1、2两束光在半反射膜面上的反射情况不同，引起 不同的附加光程差，故各种波长的光在交线附近可能有不同的光程差。因此，用白光作光源 时，在C、D'两面的交线附近的中央条纹，可能是白色明条纹，也可能是暗条纹。在它的两 旁还大致对称的有几条彩色的直线条纹，稍远就看不到干涉条纹了。
光通过折射率为n、厚度为l的均匀透明介质时，其光程比通过同厚度的空气要大l（n-1）。 在迈克耳逊干涉仪中，当白光的中央条纹出现在视场的中央后，如果在光路1中加入一块折 射率为n、厚度为l的均匀薄玻璃片，由于光束1的往返（），光束1和2在相遇时 所获得的附加光程差 8' 为：
8' =2l（n-1） （）
此时，若将C镜向A板方向