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托卡马克实验。
, 孙·
一. 意译
●

弓彳.
托卡马克的实验研究仍然是受控聚变规划中最主要的部分。在本次会议上有篇
。约有篇报告涉及托卡马克的实验研究。
报告的宴验结果报告来自个托卡马克。在大托卡马克欧洲原子能联营,,
Ⅱ一美国,~日本和德国中已经获得了大量重要的实验数据。而且,
在—, 一苏联,—, , 一,一日本,—,
,美国,法国,德国,, —英
国,一中国和其它托卡马克中也已经得到了许多结果。
在最近两年内,托卡马克实验技术已经取得了重大进展,对等离子体行为的物理已有

.实验技术的进展
在过去两年内实验技术的巨大进展导致所得到的等离子体参数大为提高,并且有更
多机会进行物理实验。这对辅助加热和等离子体加料特别适用。
我们先指出最高加热功率的实验。在中性柬注入方面,在上得到了最高
的参数。总注入功率增加到兆瓦柬能量为千电子伏时功率为兆瓦在,
一和—中,功率达到了—兆瓦。在中达到了离子共振加热的最高’
功率兆瓦在低混杂频率范围,发射到等离子体的功率在一和
中均增加到兆瓦。在电子回旋频率范围,最高功率输入在—中为兆瓦,在Ⅲ.
。,并有效地用于例如
弹丸直径毫米,, 和一弹丸直径毫米,弹丸速
,弹丸直径.—.毫米,弹丸速度千米/秒和—弹丸
,。
最重要的技术问题之一是,在高功率辅助加热期间,减小来自壁、孔栏和其它容器部
件的杂质通量。“碳灾”是由碳原子的流入引起的,并导致辐射损失剧增。“碳灾被看作是
棱变嘉轰番遐暴喜卫;毒只华盛蠲特区举行的第¨届国际原子能机构“’等离子体物理与受控
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特别危险的。。最近,获得了杂
质流入减少的许多结果。在中,用铍涂覆壁、孔栏和天线在离子回旋加热期问导致
■碳和氧的污染剧减个数量级及和辐射损失大减。相应的是,可达到的每粒子的加
热功率/在时增至× 兆瓦· 米,并且最高的等离子体参数也提高了。在
中,加热功率因使用碳一碳复台物涂层而提高到兆瓦。在Ⅱ一中,壁碳化使金
属杂质大为减少。在和中成功地进行了壁硼化在,Ⅲ一,
一, 和其它托卡马克中,还继续进行了各种偏滤器的研究。特别有意义
的是在—中实现了偏滤器通量扫描和在中进行了各态历经偏滤器
的研究。
表的参数一些新诊断技
术的发展使得实验
可能性更大。在这
些技术中有电荷交
换复台光谱学
Ⅲ一,、重离
子束探冽
、杂质弹
丸注入,一
和用锂弹丸测
定电场。
用束、探针和反射
仪的高空间分辨率
测量边界等离子体
的技术取得了某些
表的参数进展—,
。在最大托
卡马克和
上取得的实
验参数列于表和
表。所得到的参
数大大超过设计
值。这就使热核参
数达到更高的值并
增大实验可能性。
括弧内的值为年的设计值
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.等离子体约束
在会议上提交了许多关于改善约束状态——模式和具有峰化密度分布的模式的·
变型——的许多报告。“通常”条件模式下约束随加热功率的
增加而变差“。这种变差使得在托卡马克中达到点火是很成问题的。寻求克服这个困难的
“超放’
电”;后来又发现了改善约束的其它状态。尽管进行了一些数值研究,但是迄今未能找到对
这些现象的解释很自然,对改善约束状态的研究是这次会议的主要议题之一
【,‘’
,在
定标顶计值之比与密度分布峰化的函数关系。/处包括离子传导和对流在内的总的热
.论文·一导率障一。/变化的比较,
.米,米,.一特斯拉·
,一.—.莼安. ——兆安,模式——.兆安,模
式——.—.兆安,超放电.
在中取得了研究有峰化密度分布的“超放电”状态的进一步进展。参数范围扩
大到;等离子体电流为兆安输入功率达到兆瓦图在此状态中,等离子体
温度增至千电子伏,热核参数增至.×”米· 秒· 千电子伏,中心的等离子
,能量约束时间对加热功率有弱的依赖关系
这与模式相反,在某些情况下也与模式相反据证实,在