文档介绍：超声波的声场特性
第二章超声波声场的特性
第一节波源辐射声场
超声检测或超声相控阵成像检测设备都是工作于主动检测方式。即由作为生源的超声换能器或阵列超声换能器向被检测物体内发射超声波,然后由接收换能器或阵列换能器接收载有被检测物体内缺陷或组织信息的超声回波信号,再通过信息提取与处理,实现对被检测物体内部缺陷或结构的评估与成像。
波动方程
物理声学中的波动方程是研究超声(或阵列)换能器的声场特性最基本的原理和方程。若被超声检测的物体为金属材质,大部分区域被认为各点的声速和密度是一致的,被认为是均匀体,只是对于缺陷或组织不均匀区域则是不一致的;若被检测物体为生物体,物体内各点的声速与密度存在起伏,并非均匀一致。本书只讨论在工程应用的超声相控阵成像检测技术,因此仅讨论在均匀介质中的声场。在声速与密度非均匀的介质中,声波传播过程用非均匀介质中声波方程来加以描述。非均匀介质中波动方程为
?P?C2et2=ρ?ρ??P(式2-1)
式中,P是声强,ρ是介质密度,c是声波的速度,▽是梯度算子。
假设声速和密度较之平均声速c0和平均密度ρ0有微小偏移,即
ρ=ρ0+?ρc=c0+?c
其中?ρ<<ρ0, ?c<<c0,那么,式(2-1)可以表示为
?2P?1e2P
C2et221e2P1=?2?ce2Pc03et2+1ρ0?(?ρ)??P(式2-2)
式(2-2)等号右边两项称为散射项,有时也称为有源项。就是说,当介质密度及声速非均匀时,则介质中有等效生源分布;但是,当介质均匀时,介质中没有等效声源分布,右边两项为0。因此,可以得到理想流体介质中的波动方程
?P?Cet=0(式2-3)
上面三个公式是研究相控阵超声成像的理论基础,通常由式(2-3)触发来求解换能器或阵列换能器的辐射声场分布,而式(2-2)常用于描述非均匀介质中的散射场问题。
基于空间冲激响应的脉冲场模型
在无损检测领域中,多采用脉冲,所用的换能器或换能阵通常也是宽带的,因此以下内容将对换能器或阵的脉冲声场进行讨论。 21e2P
辐射声场模型
图 2-1 单源换能器及其所在坐标系统
如图2-1所示,假设一个任意形状的换能器嵌在无限大的刚性障板上,置于均匀介质中,那么该换能器的辐射声场可以通过求解均匀介质中的波动方程(2-3)来求得。通常辐射声场可以很容易通过速度势函数ψ来求解,在均匀介质中,速度势函数ψ满足如下波动方程
?ψ?21eψ
et2c02=0(式2-4)
那么,换能器在空间任一点的声压为
P ,t =ρ0reψ( ,t)et2-5)
式中, 代表了场点在空间中的位置。 r
假设换能器是活塞式声源,即面上各点的振动幅值和相位都是相同的,那么任意激励v t 在场点产生的速度势函数可由下式得出 r
ψ,t =v t ? r
Sδ t?cR2πRdS
(式2-6)
式中,v t 是换能器表面的垂直振动速度,*代表了时间上的卷积算子。在上式中,积分
? ,t = rSδ(t?)cRdS
(式2-7)