文档介绍：稀溶液法测定偶极矩
一、实验目的
（1）掌握溶液法测定偶极矩的主要实验技术
（2）了解偶极矩与分子电性质的关系
（3）测定正丁醇的偶极矩
二、实验原理

分子结构可以近似地看成是由电子云和分子骨架（原子核及层电子）所构成。由于空间构型的不同，其正负电荷中心可能重合，也可能不重合。前者称为非极性分子，后者称为极性分子。
1912年，德拜提出“偶极矩”的概念来度量分子极性的大小，其定义是
（1）
式中，q是正负电荷中心所带的电量；d为正负电荷中心之间的距离；是一个矢量，其方向规定为从正到负，的数量级是10-30C·m。
通过偶极矩的测定，可以了解分子结构中有关电子云的分布和分子的对称性，可以用来鉴别几何异构体和分子的立体结构等。
极性分子具有永久偶极矩，但由于分子的热运动，偶极矩指向某个方向的机会均等。所以偶极矩的统计值等于零。若将极性分子置于均匀的电场E中，则偶极矩在电场的作用下，趋向电场方向排列。这时称这些分子被极化了。极化的程度可以用摩尔转向极化度Pμ来衡量。Pμ与永久偶极矩μ的平方成正比，与绝对温度T成反比。
（2）
式中，k为波兹曼常数；NA为阿弗加德罗常数；T为热力学温度；μ为分子的永久偶极矩。
在外电场作用下，不论极性分子或非极性分子，都会发生电子云对分子骨架的相对移动，分子骨架也会发生形变。这称为诱导极化或变形极化。用摩尔诱导极化度P诱导来衡量。显然，P诱导可分为两项，即电子极化度Pe和原子极化度Pa，因此
P诱导 = Pe + Pa （3）
如果外电场是交变场，极性分子的极化情况则与交变场的频率有关。当处于频率小于1010HZ的低频电场或静电场中，极性分子所产生的摩尔极化度P是转向极化、电子极化和原子极化的总和。
P = Pμ+ Pe +Pa （4）
介电常数实际上是在107HZ一下的频率测定的，测得的极化度为 Pμ+ Pe +Pa。若把频率提高到红外围，分子已经来不及转向，此时测得的极化度只有Pe和Pa的贡献了。所以从按介电常数计算的P中减去红外线频率围测得的极化，就等于Pμ，在实验上，若把频率提高到可见光围，则原子极化也可以忽略，则在可见光围：
Pμ =P -( Pe +Pa) ≈ P - Pe （5）
摩尔极化度的计算
摩尔极化度P与介电常数 ε 之间的关系式。
（6）
式中，M为被测物质的摩尔质量；ρ 为该物质的密度；ε 是介电常数。
但式（6）是假定分子与分子间没有相互作用而推导得到的。所以它只适用于温度不大低的气相体系，对某种物质甚至根本无法获得气相状态。因此后来就提出了用一种溶液来解决这一困难。溶液法的基本想法是，在无限稀释的非极性溶剂中，溶质分子所处的状态和气相时相近，于是无限稀释溶液中的溶质的摩尔极化度可以看作是式（6）中的P。
在稀溶液中，若不考虑极性分子间相互作用和溶剂化现象，溶剂和溶质的摩尔极化度等物理量可以被认为是具有可加性。因此，式（6）可以写成：
（7）
式中，下标1表示溶剂；下标2表示溶质；x1表示溶剂的摩尔分数；x2表示溶质的摩尔分数；表示溶剂的摩尔极化度；表示溶质的摩尔极化度。
对于稀溶液，可以假设溶液中溶剂的性质与纯溶剂相同，则
（8）
（9）
Hedestrand 首先推导出经验公式，指出在稀溶液中溶液的介电常数和密度可以表示为
（10）
（11）
因此
（12）
做ε1，2-x2图，根据式（7）由直线测得斜率a，截距ε1；作ρ1,2 -x2图，并根据式（11）由直线测得斜率b，截距ρ1，代入式（12）得

电子极化度可以使用摩尔折光度R代替，