文档介绍：芀螈蒂费M–狄拉克统计[编辑]肆蚃螆维基百科,自由的百科全书羀蝿肄<重定向自费M-狄拉克统计)膅肂薁费M–狄拉克统计<英语:Fermi–Diracstatistics),有时也简称费M统计、FD统计,在统计力学中用来描述由大量满足泡利不相容原理的费M子组成的系统中,粒子处在不同量子态上的统计规律。这个统计规律的命名来源于恩里科·费M和保罗·狄拉克,他们分别独立地发现了这一统计规律。不过费M在数据定义比狄拉克稍早。[1][2]b5E2RGbCAP螀薇羈费M–狄拉克统计的适用对象是,热平衡时自旋量子数为半奇数的粒子。除此之外,应用此统计规律的前提是,系统中各粒子之间的相互作用可以忽略不计。这样,就可以用粒子在不同定态的分布状况来描述大量微观粒子组成的宏观系统。不同的粒子分处于不同的能态上,这一特点对系统许多性质会产生影响。费M–狄拉克统计适用于自旋量子数为半奇数的粒子,这些粒子也被称为费M子。由于电子的自旋量子数为1/2,因此它是费M–狄拉克统计最普遍的应用对象。费M–狄拉克统计是统计力学的重要组成部分,它利用了量子力学的一些原理。p1EanqFDPw薇蒂螇目录蒁蚈膃  [隐藏] 蚆袁肀1 概述芁蝿蚈2 历史螄薅衿3 费M– 粒子的能量分布膆肄螄4 量子范畴和经典范畴蚂薈葿5 参考文献芅蒃蚆6 相关条目膈蚀蚃概述[编辑]蚇袃膃服从F-D统计的两个粒子在三重简并态下的分布罿蒇腿!状态1螅节蚇状态2虿蒈肆状态3袄螁薃A葿薀羀A芆膁蝿膀莇膄莅袄羂A袀莈蚀A螇芄薆A蚁膆蚅袅蚃薀A莁芇蕿根据量子力学,费M子为自旋为半奇数的粒子,其本征波函数反对称,在费M子的某一个能级上,最多只能容纳一个粒子。因而符合费M–狄拉克统计分布的粒子,当他们处于某一分布<“某一分布”指这样一种状态:即在能量为的能级上同时有个粒子存在着,不难想象,当从宏观观察体系能量一定的时候,从微观角度观察体系可能有很多种不同的分布状态,而且在这些不同的分布状态中,总有一些状态出现的几率特别的大,而其中出现几率最大的分布状态被称为最可几分布)时,体系总状态数为:DXDiTa9E3d羄膂螆膁荿袄费M–狄拉克统计的最可几分布的数学表达式为:莆薂聿袂膆荿由于费M-狄拉克统计在数学处理上非常困难,因此在处理实际问题时经常引入一些近似条件,使费M-狄拉克统计退化成为经典的麦克斯韦-玻尔兹曼统计。此外,对于玻色子,也有对应的玻色-爱因斯坦统计予以处理。RTCrpUDGiT蒄羁袈历史[编辑]蚂***羂1926年发现费M–狄拉克统计之前,要理解电子的某些性质尚较为困难。例如,在常温下,未施加电流的金属内部的热容比施加电流的金属少了大约100倍。此外,在常温下给金属施加一强电场,将造成场致电子发射<Fieldelectronemission)现象,从而产生电流流经金属。研究发现,这个电流与温度几乎无关。当时的理论难以解释这个现象。[3]5PCzVD7HxA袇蚅螃当时,由于人们主要根据的是经典静电学理论,因此在诸如金属电子理论等方面遇到的困难,无法得到令人满意的解答。他们认为,金属中所有电子都是等效的。也就是说,金属中的每个电子都以相同的程度对金属的热量做出贡献<这个量是波尔兹曼常数的一次项)。上述问题一直困扰着科学家,直到费M–狄拉克统计的发现,才得到较好地解释。jLBHrnAILg肈艿肀1926年,恩里科·费M、保罗·狄拉克各自独立地在发表了有关这一统计规律的两篇学术论文。[1][2]。另有来源显示,P·乔丹<PascualJordan)在1925年也对这项统计规律进行了研究,他称之为“泡利统计”,不过他并未及时地发表他的研究成果。[4]狄拉克称此项研究是费M完成的,他称之为“费M统计”,并将对应的粒子称为“费M子”。xHAQX74J0X羅肄蚅1926年,拉尔夫·福勒在描述恒星向白矮星的转变过程中,首次应用了费M–狄拉克统计的原理。[5]1927年,阿诺·索末菲将费M–狄拉克统计应用到他对于金属电子的研究中。[6]。1928年,福勒和L·W·诺德汉<LotharWolfgangNordheim)在场致电子发射的研究中,也采用了这一统计规律。[7]直至今日,费M–狄拉克统计仍然是物理学的一个重要部分。LDAYtRyKfE衿肆芅费M–狄拉克分布[编辑]肄薃膂根据费M–狄拉克分布,给定费M子组成的系统中处于量子态上的平均粒子数可以通过下面的式子计算[8]蕿肇袀蒆羃螆其中是波尔兹曼常数,为绝对温度<热力学温标),为量子态上单个粒子的能量,是化学势。当时,化学势就是系统的费M能。半导体中电子的费M能,也被被称为费M能级。[9][10]Zzz6ZB2Ltk莀腿蒃要应用费M–狄拉克统计,系统必须满足一定的条件:系统的费M子数量必须足够大,以至于再加入一个费M子所引起化学势的变化可以忽略不计。