文档介绍：膄薃芄流体流动–––基本概念与基本原理蒀芅袀袃蚃羀流体静力学基本方程式蚇肇芅蚂螃螂或肈蒅羂注意:蚅袂肀1、应用条件:静止的连通着的同一种连续的流体。葿膇蚆2、压强的表示方法:绝压—大气压=表压表压常由压强表来测量;蒄袂蒄大气压—绝压=真空度真空度常由真空表来测量。袀蚅螁3、压强单位的换算:芃羂膀1atm=760mmHg====、应用:水平管路上两点间压强差与U型管压差计读数R的关系:肂肂袂莈袄蒀处于同一水平面的液体,维持等压面的条件必须时静止、连续和同一种液体。肅膂芀蝿薆膄二、定态流动系统的连续性方程式––––物料衡算式袃节薄腿羄艿薂莂艿薀蚆薅蚅肁肂三、定态流动的柏努利方程式––––能量衡算式莇肈节1kg流体:[J/kg]肄膁荿讨论点:螈薆肆1、流体的流动满足连续性假设。袃芁螄2、理想流体,无外功输入时,机械能守恒式:腿芇肁3、可压缩流体,当Δp/p1<20%,仍可用上式,且ρ=ρm。薁莁葿4、注意运用柏努利方程式解题时的一般步骤,截面与基准面选取的原则。蕿螅蒇5、流体密度ρ的计算:蚄蒁节理想气体ρ=PM/RT混合气体螆蒇袀混合液体莃蒁蕿上式中:––––体积分率;––––质量分率。膇袅袈6、gz,u2/2,p/ρ三项表示流体本身具有的能量,即位能、动能和静压能。∑hf为流经系统的能量损失。We为流体在两截面间所获得的有效功,是决定流体输送设备重要参数。输送设备有效功率Ne=We·ωs,轴功率N=Ne/η(W)膂薀羃7、1N流体[m](压头)薈蚇袃1m3流体,膅蚀虿罿肅羄柏努利式中的∑hf羄螀蚅流动类型:莀螇蚁1、雷诺准数Re及流型Re=duρ/μ=du/ν,μ为动力粘度,单位为[Pa·S];ν=μ/ρ为运动粘度,单位[m2/s]。螃袀蝿层流:Re≤2000,湍流:Re≥4000;2000<Re<4000为不稳定过渡区。蒇芅莅2、牛顿粘性定律τ=μ(du/dy)薂羀膃气体的粘度随温度升高而增加,液体的粘度随温度升高而降低。袈羆莀3、流型的比较:①质点的运动方式;薅肀衿②速度分布,层流:抛物线型,;芈莄螆湍流:碰撞和混和使速度平均化。莃肀袅③阻力,层流:粘度内摩擦力,虿膆腿湍流:粘度内摩擦力+湍流切应力。肂膀衿流体在管内流动时的阻力损失肀薄膇[J/kg]膅艿蒁1、直管阻力损失hf范宁公式(层流、湍流均适用).芇芆莀层流:哈根—泊稷叶公式。袄荿膆湍流区(非阻力平方区):;高度湍流区(阻力平方区):,具体的定性关系参见摩擦因数图,并定量分析hf与u之间的关系。蚈肈蒂推广到非圆型管蚃葿芃注:不能用de来计算截面积、流速等物理量。聿蒆腿2、局部阻力损失hf`①阻力系数法,蒂蕿芆②当量长度法,蒀膈袃注意:截面取管出口内外侧,对动能项及出口阻力损失项的计算有所不同。蒅虿蚁当管径不变时,薇蚅羈流体在变径管中作稳定流动,在管径缩小的地方其静压能减小。流体在等径管中作稳定流动流体由于流动而有摩擦阻力损失,流体的流速沿管长不变。流体流动时的摩擦阻力损失hf所损失的是机械能中的静压能项。完全湍流(阻力平方区)时,粗糙管的摩擦系数数值只取决于相对粗糙度。芄虿莆水由敞口恒液位的高位槽通过一管道流向压力恒定的反应器,当管道上的阀门开度减小时,水流量将减小,摩擦系数增大,管道总阻力不变。羇莇芄羂肃莂管路计算莈螅羁并联管路:1、肅膃蒆2、各支路阻力损失相等。蝿薇蚄即并联管路的特点是:(1)并联管段的压强降相等;(2)主管流量等于并联的各管段流量之和;(3)并联各管段中管子长、直径小的管段通过的流量小。:1、膀羅蝿2、分支点处至各支管终了时的总机械能和能量损失之和相等。薃莂薆芇蚇肅六、柏式在流量测量中的运用莂莂薂1、毕托管用来测量管道中流体的点速度。蚈膅薈2、孔板流量计为定截面变压差流量计,用来测量管道中流体的流量。随着Re增大其孔流系数C0先减小,后保持为定值。莅蒂蚆3、转子流量计为定压差变截面流量计。注意:转子流量计的校正。聿袇节测流体流量时,随流量增加孔板流量计两侧压差值将增加,若改用转子流量计,随流量增加转子两侧压差值将不变。膄薂羀