文档介绍：偶极矩的测定实验地点:;;。一、,但因空间构型的不同,正负电荷中心可能重合,也可能不重合,前者为非极性分子,后者称为极性分子,分子极性大小用偶极矩μ来度量,其定义为:μ=gd。g为正、负电荷中心所带的电荷量;d是正、负电荷中心间的距离。偶极矩的SI单位是库[仑]米(C·m****惯使用的单位是德拜(D),1D=×10-30C·m。二、,非极性分子虽因振动,正负电荷中心可能发生相对位移而产生瞬时偶极矩,但宏观统计平均的结果,实验测得的偶极矩为零。讨论:,由于分子热运动的影响,偶极矩在空间各个方向的取向几率相等,偶极矩的统计平均值仍为零,即宏观上亦测不出其偶极矩。,则偶极矩在电场的作用下,趋向电场方向排列。这时我们称这些分子被极化了。极化的程度可用摩尔转向极化度P转向来衡量。醛构回诡圣纬脱梨踌怔梅捣慧禾捕啄硕之松试疽旅画***,与绝对温度T成反比:NA为阿佛加德罗(Avogadro)常数;K为玻耳兹(Boltzmann)常数;T为热力学温度。,分子将沿电场方向转动,同时还会发生电子云对分子骨架的相对移动和分子骨架的变形,称为诱导极化。极化的程度用摩尔极化度P来度量。诱导极化P是转向极化度(P转向)、电子极化度(P电子)和原子极化度(P原子)之和,P=P转向+P电子+P原子。P电子:电子云的变形;P原子:原子核骨架的变形;P转向:永久偶极在电场中的取向。,极性分子的极化情况则与交变场的频率有关。当处于频率小于1010s-1的低频电场或静电场中,极性分子所产生的摩尔极化度P是转向极化、电子极化和原子极化的总和。讨论:~1014s-1的中频(红外频率)时,极性分子的转向运动跟不上电场的变化,即极性分子来不及沿电场方向定向,故P转动=0,此时极性分子的摩尔极化度等于摩尔诱导极化度。当交变电场的频率进一步增加到>1015s-1的高频(可见光和紫外频率)时,极向分子的转向运动和分子骨架变形都跟不上电场的变化。此时极性分子的摩尔极化度等于电子极化度P电子。,只要在低频电场下测得极性分子的摩尔极化度,在红外频率下测得极性分子的摩尔诱导极化度,两者相减得到极性分子摩尔转向极化度,然后就可算出极性分子的永久偶极矩来。、莫索和德拜从电磁场理论得到了摩尔极化度与介电常数ε之间的关系式:M为被测物质的分子量;d为该物质在TK下的密度;ε可以通过实验测定。此公式假定分子与分子间无相互作用而推导得到的。所以它只适用于温度不太低的气相体系。因此后来提出了用一种溶液来解决这一困难。溶液法的基本想法是,在无限稀释的非极性溶剂的溶液中,溶质分子所处的状态和气相时相近,于是无限稀释溶液中溶质的摩尔极化度P2,∞,就可以看作为P。。。,在同一频率的高频电场作用下,透明物质的介电常数与折射率的关系为****惯上用摩尔折射率R2,来表示高频区测得的极化度丹衷泌曾铰跟谬猫串拦羊何罗凑宝院旨抓谊肯怔鸿脖鬃知懒浙坦瓮仇寐雍偶极矩的测定偶极矩的测定