文档介绍：电磁场与微波实验三报告——双缝干涉实验
双缝干涉实验
实验原理
如右图所示，当一平面波垂直入射到一金属板的两条狭缝上时，则每一条狭缝就是次级波波源。由同一波源到达两缝后所发出的次级波是相干波，因此在金属板后面的空间中将产生干涉现象。当然，当光通过每条缝时也会出现前面所讨论过的衍射现象，因此这项实验是干涉和衍射两者结合的结果，为重点研究干涉的结果，可以通过控制波长和缝隙宽度来使衍射的现象减弱。假设b为双缝的间距，a仍为缝宽，取a尽量接近波长λ。在这样的条件下当取较大的b时，干涉强度受单缝衍射的影响较小，反之，当b较小时，干涉强度受单缝衍射影响较大。干涉加强的角度为半波长的
偶数倍处：
式中K=1,2,…;干涉减弱的角度为半波长的奇数倍处：式中K=1,2,…。
只要a、b选取合理，可以只对1级极大的干涉角和0级极小的干涉角进行讨论。
数”和“脉冲通道”，单击“OK” 进入“输入采集参数”界面。本实验默认选取通道1作为光栅通道插座和数据采集仪的数据接口。采集点数可根据提示选取。在“输入采集参数”界面点击“试采集”按钮，可预览采集过程。
试采集后，若开始“正式采集” ，务必要把实验装置恢复到实验的初始状态，方可继续进行“正式采集”工作！本实验采集180个点，采集结束后，可对数据进行保存，点击“保存数据”按钮进行保存。默认存储路径为本软件安装的根目录 ，保存格式是以“.txt”为扩展名的文本文件。
实验结果
当λ=，f=，.
当a=4cm,λ=,b/a=，左侧第0级极小干涉角φ1=9度，第1级极大干涉角φ2=17度，右侧第0级极小干涉角φ3=9度，第1级极大干涉角φ4=19度，曲线较为对称，干涉显著。
当a=4cm,λ=,b/a=，左侧第
0级极小干涉角φ1=10度，第1级极大干涉角φ2=18度，右侧第0级极小干涉角φ3=12度，第1级极大干涉角φ4=23度，曲线较为对称，干涉显著。
当a=6cm,λ=,b/a=，左侧第0级极小干涉角φ1=8度，第1级极大干涉角φ2=14，右侧第0级极小干涉角φ3=7，第1级极大干涉角φ4=13度，曲线对称性不佳，可能是转动臂的转动角度过大的原因或者是实验板大小受限，双缝板上缝隙处侧边还留有小缝隙的缘故
。
当a=6cm,λ=,b/a=，左侧第0级极小干涉角φ1=8度，第1级极大干涉角φ2=15，右侧第0级极小干涉角φ3=8，第1级极大干涉角φ4=14度，曲线对称性不佳，可能是转动臂的转动角度过大的原因或者是实验板大小受限，双缝板上缝隙处侧边还留有小缝隙的缘故。
结果分析与讨论
电磁波/光波干涉现象的应用:
光学仪器中，光学元件表面的反射，不仅影响光学元件的通光能量；而且这些反射光还会在仪器中形成杂散光，影响光学仪器的成像质量。为了解决这些问题，通常在光学元件的表面镀上一定厚度的单层或多层膜，目的是为了减小元件表面的反射光，这样的膜叫光学增透膜（或减反膜）。这里我们首先从能量守恒的角度对光学增透膜的增透原理给予分析。一般情况下，当光入射在给定的材料的光学元件的表面时，所产生的反射光与透射光能量确 定，在不考虑吸收、散射等其他因素时，反射光与透射光的总能量等于入射光的能量。即满足能量守恒定律。当光学元件表面镀膜后，在不考虑膜的吸收及散射等其 他因素时，反射光和透射光与入射光仍满足能量守恒定律。而所镀膜的作用是使反射光与透射光的能量重新分配。对增透膜而言，分配的结果使反射光的能量减小，
透射光的能量增大。由此可见，增透膜的作用使得光学元件表面反射光与透射光的能量重新分配，分配的结果是透射光能量增大，反射光能量减小。光就有这样的特 性：通过改变反射区的光强可以改变透射区的光强。
光从一种介质反射到另一种介质时，在两种介质的交界面上将发生反射和折射，把反射光强度与入射光强度的比值叫做反射率。用表示，，和分别表示反射光和入射光的振幅
设入射的光强度为1，则反射光的强度为 ，在不考虑吸收及散射情况下，折射光的强度为（1-ρ）。根据菲涅尔公式和折射定律可知：当入射角很小时，光从折射率