文档介绍：空泡份额越大。
适用于年终总结/工作计划/述职报告/策划方案等
2020
§ 本章小结
§ 流动不稳定性
流动不稳定性是指在流动系统中，流体受到一个扰动后发生流量漂移或者流量振荡。
流动不稳定性对相处于饱和状态。
该区内空泡份额经验关系式
饱和沸腾区空泡份额
饱和沸腾区的空泡份额和滑速比都随流型而变化。滑速比通常由实验求得。
也有一些关系式，不需要知道滑速比，对于泡状流，班科夫(Bankoff):
对于环状流
马蒂内利(Martinelli)和内尔逊(Nelson)关系式
汤姆的修正
朱伯(Zuber)和范得利(Findlay)关系式
朱伯和范得利关系式
该关系式可用于泡状流和弹状流，也可用于过冷沸腾区，此时，含汽量应用真实含汽量。
汤姆的修正
马蒂内利和内尔逊关系式
低过冷沸腾区
过冷沸腾充分发展，生成的汽泡越来越多，汽泡层越积越厚，空泡的作用明显地表现出来。在摩擦力和浮升力的作用下汽泡不断沿壁面滑动，且当作用在汽泡上的摩擦力和浮升力刚好超过它吸附在加热面上的表面张力和惯性力时便跃离加热面而逸入主流。进入主流的汽泡，通常在下游过冷液芯内缓慢冷凝消失，也有一部分还来不及完全冷凝就被带到下游饱和沸腾区。该区域，主流中存在明显的汽泡流，所以该区域是两相流。该区域通道任意截面上的汽液两相处于热力学不平衡状态，液相的温度低于系统压力下的饱和温度。
该区内空泡份额经验关系式
低过冷沸腾区空泡份额
高过冷沸腾区
液体主流是高度过冷的，汽泡在加热面上以起沫方式生成，很稀疏，并且是贴附在壁面上的，汽泡长大和消失不渗透到主流中去，在这一区域内产生的蒸汽实质上是一种壁面效应。在该区内，由于汽泡小，而且少，在许多实际分析中，这种空泡的影响一般可忽略不计。
滑速比
压降计算
一维稳态两相动量方程
均匀流模型
分离流模型
两相流局部压降
两相流孔板计算
两相流局部压降
截面突然扩大
截面突然缩小
孔板
这部分与单相流动的局部压降类似，请同学们自学。
分离流模型
基本假设：
1、汽液两相流速各自保持不变，但不相等
2、两相间处于热力学平衡态
3、应用经验关系式计算两相摩擦压降倍数
4、应用经验关系式计算空泡份额
分离流空泡份额
相同含汽量，压力越大，空泡份额越小。相同压力，则含汽量越大，空泡份额越大。
分离流两相摩擦压降倍数
压力越大，倍数越小
在含汽量小于80%时，含汽量越大，倍数越大
一维稳态两相动量方程
两相为层状流动，各相均与通道壁面接触并有一公共分界面；
两相间存在质量交换
流动是稳定的，在垂直于流动方向的任意截面上，两相均具有各自的平均速度和平均密度，各点的压力相等。
Ag+Af=A
动量方程
简化
简化
均匀流模型
均匀流模型把两相流看作是一个具有从每一相物性导出的平均物性的假想单相流。
适合于分析泡状流和滴状流，在流速大压力高时较好
动量方程
壁面摩擦阻力
摩擦压降
加速压降和提升压降两相摩擦压降倍数
两相摩擦压降倍数
通常的做法是先定义一个合适的混合物的“平均粘度”，然后再用单相液的摩擦系数关系式
麦克亚当斯（Mc Adams）
西希蒂（Cicchitti）
杜可勒（Dukler）
均匀流模型加速压降和提升压降
平均物性
基本假设： 1、汽液两相流速相等（S=1）
2、两相间处于热力学平衡态（x=xe）
3、使用合理的单相摩擦系数
汽、液相动量方程
汽相
液相
进出口截面上的正压力壁面摩擦力
动量变化率汽液界面剪切力重力的分力
相间质量交换动量传递
一回路的流动压降
在讨论了任意两个截面之间的压降计算方法后，在反应堆热工水力分析中，通常要计算一回路系统内循环流动时的总压降。
计算回路的总压降的步骤是：首先根据流体在回路中的受热情况，把回路划分成若干段（控制体），算出每一段内的各种压降之和，然后相加得到总压降即：
提升压降加速压降摩擦压降局部压降
对于闭合回路，加速压降的总和为零。
§ 单相冷却剂的流动压降
流体力学基本知识
流动压降计算的目的和任务
提升压降
摩擦压降
加速压降
局部压降
流体力学基本知识
用微元分析法考察空间某一点处的受力平衡条件
a c b
x
z
单位质量流体受到的外力
摩擦力（壁面）
粘性剪切力（内摩擦）
局部阻力
驱动力（泵，风机等）
重力
惯性力（非惯性系内）
流动压降计算