文档介绍：读书笔记
第二章声子第七节极化激元
1、极化激元的定义是什么？
答：当光子的频率3 =kc与横波光学模声子（TO声子）的频率3 T （约1013s-1）相近时，两者的耦合很强，其结果将使光子与TO声子的色散曲线都发生很大的改变，形等于1/2）---两格点间的交换能的算符表示
---化简---推广（自旋大于1/2）---两格点间的交换能算符表示---计入所有格点的交换作用推广到整个固体--- 海森伯哈密顿量
定量推导自旋—自旋相互作用系统的海森伯哈密顿量（理论推导）
答：模型---二次量子化对库仑势求平均---交换作用哈密顿量---具体写出交换作用哈密顿量的自旋求和形式 —泡利化简---自旋相互作用系统的海森伯哈密顿量
第三章磁振子（自旋波量子）第三节铁磁自旋波理论
1、铁磁体的哈密顿量如何表示（用自旋上升和下降算符表示）？（略）
2、铁磁体的基态如何表示？（略）
3、铁磁体哈密顿量的本征方程如何表示？（略）
4、引入霍斯坦因-普里马可夫变换的作用是什么？
答：推导海森伯哈密顿量的二次量子化形式
如何推倒铁磁体的长波色散关系（低激发态）？
答：铁磁体哈密顿量H---HP变换一低阶近似一傅里叶变换一对角化的哈密顿量H---铁氧体的长波色散关系
自旋波量子与温度的关系式如何表示？（略）
第三章磁振子（自旋波量子）第四节铁磁体的低温磁化强度
1、布洛赫T32定律表达式是什么？（略）
2、如何定性理解布洛赫T3/2定律？
答：温度升高，安培电流排列由有序变成无序，磁场减小，磁化强度减小。
3、什么叫平均场理论？
答：把相互作用的自旋系统化为近独立的系统。
4、什么叫自旋间的动力学关联（多体效应）
答：当任一自旋受其它（N-1）个自旋作用而改变取向时，其它自旋的取向也将同时变化，这是海森伯相互作用算符特性表现，称为自旋间的动力学关联
5、磁化强度是如何定义的？
答：在准无限小体积V区域内所包含的物质的磁矩m与体积V之比。矢量，符号“M”
6、平均场理论失败的原因是什么？
答：平均场理论只考虑了自旋运动的单体效应，它不能反映低温区自旋系统的集体激发特征。忽略了自旋间的动力学关联
7、试导出自旋波的经典图像（略）
第三章磁振子（自旋波量子）第五节反铁磁体自旋波理论
1、简述双子格模型？
答：当海森伯哈密顿量中J<0时，近邻格点上的自旋趋于反平行排列，这时往往可以把晶格分为两个子格，在每个子格中自旋平行排列与铁磁情况一样，但两个子格的自旋取向相反，因此总的自发激化相互抵消，这就是反铁磁体的双子格模型
2、如何求反铁磁体的长波色散关系？
答：反铁磁体哈密顿量H--- HP变换一低温近似一傅里叶变换一玻戈留玻夫正则变换（u-v变换）---对角化的哈密顿量H---反铁磁体的长波色散关系
3、什么叫磁场诱生的自旋偏离转变？
答：反铁磁序转向与Z轴相垂直的方向
4、为什么要引入玻戈留玻夫正则变换？
答：去掉哈密顿量中的交叉项实现对角化
5、如何理解反铁磁体中磁振子存在零点能？
答：对比诣振子的零点能理解
第三章磁振子（自旋波量子）第六节铁氧体中的自旋波
1、如何求铁氧体的长波色散关系？
答：铁氧体哈密顿量H---HP变换一傅里叶变换一子格自旋波算符描述的低激发态哈密顿量---玻戈留玻夫正则变换（u-v变换）一对角化的哈密顿量H---铁氧体的长波色散关系
2、如何理解铁氧体色散关系图？
答：对比一维复式晶格中的声子
铁氧体的低温磁化强度如何表示，铁氧体的低温比热容如何表示？（略）
第三章磁振子（自旋波量子）---第七节一维铁磁链中的孤波
1、包络孤子如何推导？
答：模型（存在外场B）---各向异性一维铁磁链的哈密顿量---霍斯坦因-普里马可夫（变换）一二次量子化的哈密顿量---自旋态产生算符的海森伯运动方程（自旋波模式的运动方程）---利用相干态方法（变换）--- 自旋运动的概率幅方程---连续模型（连续化手续变换）---非线性自旋运动的概率幅方程---非线性薛定谔方程---标准解---规一化的概率幅---包络孤子
2、什么叫包络孤子？
答：振荡波的包络构成一个稳定的钟型孤波，称为包络孤子
3、为什么一维铁磁链中存在包络孤子解？
答：是磁振子之间互作用所导致的
第四章等离激元---第一节等离激元和准电子
1、什么叫等离激元？
答：系统中电子密度起伏相对于正电背景的振荡量子叫做等离激元（集体激发）
2、什么叫等离子区集体振荡？
答：系统中电子密度起伏相对于正电背景的振荡叫做等离子区集体振荡
3、等离激元的长波频率是如何计算？
答：假设模型---列出电子运动方程（牛顿第二定律）---简谐振动方程--