文档介绍：北航物理实验研究性报告
专题:微波实验和布拉格衍射的研究
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摘要:,观察微波照射到人工制作的晶体模型时的衍射现象,用来模拟发生在晶体上的布拉格衍射,并验证著名的布拉格公式。通过微波的单缝衍射和迈克尔逊干涉实验,加深对波动理论的理解。
关键词:微波波长迈克尔逊干涉布拉格衍射单缝衍射加权平均数一元线性回归
实验目的:
了解微波的特点,学****微波器件的使用;
了解布拉格衍射原理,利用微波在模拟晶体上的衍射验证布拉格公式并测定微波的波长;
通过微波的单缝衍射和迈克尔逊干涉实验,加深对波动理论的理解。
实验原理:
1、晶体结构
晶体中的原子按一定规律形成高度规则的空间排列,称为晶格。最简单的晶格是所谓的简单立方晶格,它由沿3个垂直方向x、y、z等距排列的格点所组成。间距a称为晶格常数(如图所示)晶格在几何上的这种对称性也可以用晶面来描述。把格点看成是排列在一层层平行的平面上,这些平面称为晶面,用晶面指数来标志。确定晶面指数的具体办法如下:先找出晶面在3个晶格坐标轴上的截距,并处以晶格常数,再找出它们的倒数的最小整数比,就构成了该晶面的晶面指数。一个格点可以沿不同方向组成晶面,如下图给出了3中最常用
的晶面:(100)面、(110)面、(111)面。晶面取法不同,则晶面间距不同。相邻两个(100)面的间距等于晶格常数a,相邻两个(110)面的间距为,相邻两个(111)面的间距为。对立方晶系而言,晶面指数为(n1n2n3)的晶面族,其相邻两个晶面的间距为d= 。
晶体的晶格结构晶面
2、布拉格衍射
在电磁波的照射下,晶体中每个格点上的原子或离子,其内部的电子在外来电场的作用下作受迫振动,成为一个新的波源,向各个方向发射电磁波,这些由新波源发射的电磁波是彼此相干的,将在空间发生干涉。这同多缝光栅的衍射很相似,晶格的格点与狭缝相当,都是衍射单元,而与光栅常数d相当的则是晶体的晶格常数a。它们都反映了衍射层的空间周期,两者的区别主要在于多缝光栅是一维的,而晶体点阵是三维的,所以晶体对电磁波的衍射是三维的衍射。处理三维衍射的办法是将其分解成两步走:第一步是处理一个晶面中多个格点之间的干涉(称为点间干涉);第二步是处理不同晶面之间的干涉(称为面间干涉)。
研究衍射问题最关心的是衍射强度分布的极值位置。对一维光栅
的衍射,极大位置由光栅方程给出:dsin=k。在三维的晶格衍射中,这个任务是这样分解的:先找到晶面上点间干涉的0级主极大位置,再讨论各不同晶面的0级衍射线发生干涉极大的条件。微波入射到该模拟晶体结构的三维空间点阵时,因为每一个晶面相当于一个镜面,入射微波遵守反射定律,反射角等于入射角,如下图所示。而从间距为d的相邻两个晶面反射的两束波的程差为,其中为入射波与晶面的夹角。显然,只是当满足
2dsin=k (k=1、2、3……)      
时,出现干涉极大。上述方程称为晶体衍射的布拉格公式。
面间干涉
布拉格定律完整表述是:波长为的平面波入射到间距为d的晶
面族上,掠射角为,当满足条件2dsin=k形成衍射极大,衍射线在所考虑的晶面的反射线方向。对一定的晶面而言,如果布拉格条件
得到满足,就会在该晶面族的特定方向产生一个衍射极大。只要从实验上测得衍射极大的方向角,并且知道波长,就可以从布拉格条件求出晶面间距d,进而确定晶格常数a;反之,若已知晶格常数a,则可以求出波长。
3、单缝衍射
和声波、光波一样,微波的夫琅和费单缝衍射的强度分布,如图所示,可有下式计算,即,式中,,a是狭缝的宽度,微波的波长。
4、微波迈克尔逊干涉实验
微波的迈克尔逊干涉实验原理如图,在微波前进方向上放置一个与传播方向成450角的半透射、半反射的分束板和A、B两块反射板。分束板将入射波分成两列,分别沿A、B方向传播。由于A、B的反射作用,两列波又经分束板会合并发生干涉。接收喇叭可给出干涉信号的强度指示。如果A板固定,B板可前后移动,当B移动过程中喇叭接收信号从一次极小变到另一次极小时,B移动过的距离为/2,因此测量B移动过的距离也可求出微波的波长。
实验仪器:
本实验的实验装置由微波分光仪、模拟晶体、单缝、反射板(两块)、分束板等组成。
实验内容:
①根据迈克尔逊干涉原理测量微波波长:
1. 调微波分光计,使两个喇叭同轴等高,且通过分光计中心,各转至
0°与180°。
2. 把固体震荡器接上直流电源,打开电源开关之前为了防止其始电压过大,击穿微波管,应先使电源输出电压旋至最小。打开电源开关后,将电压调至9~10伏。
。可用加大衰减的办法,先调节检波器短路活塞的位置,使指示表头达到最大。再调