文档介绍：发射光源光谱特性的研究实验报告氢原子光谱摘要:本实验用光栅光谱仪对氢原子光谱进行测量,测得了氢原子光谱巴尔末线系的波长,求出了里德伯常数。最后对本实验进行了讨论。关键词:氢原子光谱,里德伯常数,巴尔末线系,,因此,原子光谱是研究原子结构的一种重要方法。1885年巴尔末总结了人们对氢光谱测量的结果,发现了氢光谱的规律,提出了著名的巴尔末公式,氢光谱规律的发现为玻尔理论的建立提供了坚实的实验基础,对原子物理学和量子力学的发展起过重要作用。1932年尤里根据里德伯常数随原子核质量不同而变化的规律,对重氢赖曼线系进行摄谱分析,发现氢的同位素氘的存在。通过巴尔末公式求得的里德伯常数是物理学中少数几个最精确的常数之一,成为检验原子理论可靠性的标准和测量其他基本物理常数的依据。(1)熟悉光栅光谱仪的性能和用法;(2)用光栅光谱仪测量氢原子光谱巴尔末系数的波长,求里德伯常数;、最典型的原子光谱。用电激发氢放电管(氢灯)中的稀薄氢气(压力在10Pa左右),可得到线状氢原子光谱。瑞士物理学家巴尔末根据实验结果给出氢原子光谱在可见光区域的经验公式λH=λ0n222n-4(1)式中ιH为氢原子谱线在真空中的波长。ι0=。n取3,4,5等整数。若用波数表示,则上式变为~=1=R⎛1-1⎫vHH22⎪λH2n⎝⎭(2)式中RH称为氢的里德伯常数。根据玻尔理论,对氢和类氢原子的里德伯常数的计算,得(3)式中M为原子核质量,m为电子质量,e为电子电荷,c为光速,h为普朗克常数,ε0为真空介电常数,z为原子序数。当M→∞时,由上式可得出相当于原子核不动时的里德伯常数(普适的里德伯常数)R∞=2πmez22423Rz=2πmez23242(4πε0)ch(1+m/M)(4πε0)ch(4)所以(5)对于氢,有RH=R∞(1+m/MH)(6)这里MH是氢原子核的质量。由此可知,通过实验测得氢的巴尔末线系的前几条谱线的波长,借助(6)式可求得氢的里德伯常数。里德伯常数R∞是重要的基本物理常数之一,对它的精密测量在科学上有重要意义,目前它的推荐值为R∞=(83)/m。表1为氢的巴尔末线系的波长表。值得注意的是,计算RH和R时,应该用氢谱线在真空中的波长,而实验是在空气中进行的,所以应将空气中的波长转换成真空中的波长。即ι+Δι,氢巴尔末线系前6条谱线的修正值如表2所示。真空=-3型组合式多功能光栅光谱仪,其主要由光栅单色仪、接收单元、扫描系统、电子放大器、A/D采集单元、计算机组成。其光学原理图如图1所示,入射狭缝、出射狭缝均为直狭缝,宽度范围0~,光源发出的光束进入入射狭缝,位于反射式准光镜的焦面上,通过入射的光束经反射成平行光束投向平面光栅G上,衍射后的平行光束经物镜成像在上和上,通过可以观察光的衍射情况,以便调节光栅;光通过后用光电倍增管接收,送入计算机进行分析。图1光栅光谱仪光学原理图图2闪耀光栅示意图在光栅光谱仪中常使用反射式闪耀光栅。如图2所示,锯齿形是光栅刻痕形状。现考虑相邻刻槽的相应点上反射的光线。PQ和P′Q′是以I角入射的光线。QR和Q′R′是以I′角衍射的两条光线。PQR和P′Q′R′两条光线之间的光程差是b(sinI+sinI′),其中b是相邻刻槽间的距离,称为光栅常数。当光程差满足光栅方程b(sinI+sinI′)=kλ,k=0,±1,±2,…时,光强有一极大值,或者说将出现一亮的光谱线。对同一k,根据I、I′可以确定衍射光的波长ι,这就是光栅测量光谱的原理。闪耀光栅将同一波长的衍射光集中到某一特定的级k上。为了对光谱扫描,将光栅安装在转盘上,转盘由电机驱动,转动转盘,可以改变入射角I,改变波长范围,实现较大波长范围的扫描,软件中的初始化工作,就是改变I的大小,改变测试波长范围。,检查接线是否正确,检查转化开关的位置。,将电压调至500-,测定氦的原子谱线,调整狭缝,使得谱线的强度在可测量范围内的70%--100%。测量后对已知谱线波长进行比较,基本吻合后关闭电源。,同样调整狭缝,调整狭缝时两狭缝要匹配,扫描完后对曲线进行寻峰,读出波长。,测得的图像如下图3图3:氢原子光谱实验图对曲线进行寻峰,读出波长如下表3,利用表二中波长的修正值计算真空中氢原子的波长:利用公式RH=11⎫⎛1λ-2⎪⎝4n⎭可以计算出里德伯常数,如下表5里德伯常数的平均值为R=(+++)