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删痜疘摘要激发谱在研究凝聚体的稳定性和热力学性质时是一个基本的物理量。本文基于多粒子体系的平均场理论,采用总粒子数守恒的多组分变换,求出了外磁场中自旋一厶宓囊恍┛赡芑募し⑵祝⒆髁艘恍┘蛞5奶致郏缓笤谧瓯硐笾校计算了这些基态的激发谱,两者结果完全一致。与磁量子数表象中利用粒子数守恒的多组分变换的方法相比较,在坐标表象中可以求得系统总自旋为任意值时的激发谱。关键词:变换,旋量し⑵祝
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目录致谢⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯.摘吾暮⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯..录⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯.第一章引言⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯..玻色一爱因斯坦凝聚简介⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯旋量玻色一爱因斯坦凝聚⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯研究进展⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯.研究课题⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯第二章弱相互作用玻色气体的激发谱⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯.引言⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯单组分玻色气体的激发谱⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯第三章旋量凝聚体的激发谱⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯自旋相互作用⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯自旋一厶宓募し⑵住第四章坐标表象中激发谱的计算⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯第五章总结与展望⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯.参考文献⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯..附录攻读学位期间完成的学术论文目录⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯..独创性声明⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯.关于论文使用授权的说明⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯.⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯⋯..
一章引言一个基本特征是:任何可观测量,特别是哈密顿量,换对称性。这样,就给描述全同粒子系的波函数带来一定的限制性,要求全同多粒子系统的波函数对于粒子交换具有一定的对称性,即波函数对于任意两个粒子的交换,或者对称,或者反对称。迄今一切实验表明,对于每一类粒子,它们的多体波函数的交换对称性都是完全确定的。并且实验还表明,全同粒子系统的波函数的交换对称性与粒子的自旋是有确定的关系。凡是自旋为壳整数倍的粒子,波函数具有对称性,并且在统计物理中遵守玻色统计,称为玻色子;凡是自旋为半媸兜牧W樱ê哂蟹炊猿菩裕谕臣莆锢碇凶袷胤衙淄臣疲莆7衙鬃俊U怯捎谌W酉低车牟ê哂卸猿菩曰蚍炊猿菩缘奶氐悖沟貌色系统和费米系统表现出完全不同的统计性质:对于有全同费米子组成的系统而言,受泡利不相容原理的制约,不允许有两个全同的费米子处于同一个量子态;而对于由全同玻色子组成的系统来说,则不然,波函数的对称性使得在同一个量子态上聚集的粒子数不受限制,在一定的条件下,会出现宏观数目的玻色子占据同一个量子态的现象,这是年爱因斯坦将玻色的光子理论推广到无相互作用的,有质量的,粒子数守恒的玻色气体时所预言的现象,,并且导出了凝聚现象的临界温度疋。单个的费米子不会出现玻色爱因斯坦凝聚,但是有偶数个费米子构成的复合玻色子,也会出现玻色爱因斯坦凝聚现象。例如,超导现象,它就是由一对动量相反,自旋相反的电子组成的对,一个对是“准玻色子颉案春喜I印哪诓可有各种不同“内禀动量渲市乃俣扔涝段A悖市矶嘣贐基态的对可以产生”我们从波动力学的角度来看,任何粒子都有一定的波动性,一定的粒子对应一定的德布罗意波长。当温度降低时,粒子的运动速度就会变慢,根据德布罗意关系,其德布罗意波的波长就会变长。当温度足够低时,粒子之间的距离与粒子的德布罗意波长与在同~量级上,或者粒子之间的距离小于德布罗意波长时,粒子之间通过相互作用而达到第一章引言
Ⅳ苹は材Ⅳ耻∑万南讹堋聃箃:墓剑苦!啤猙低能量。我们用Ⅳ表示处于最低能级的量子态的粒子数,硎敬τⅣ鬿札。鬿』厂范ǖ摹沃当厝挥撸ㄖ当厝辉叫在热力学极限,Ⅳ牛現鬿蒒不变的情况下,如果%丁远远大于单粒子间能级表示为:处于任慈能量的量子态的粒子数,都要求是大于零的,因此要求化学势要小于系统的最激发态的粒子数,则系统的总的粒子数:间隔,#当温度足够高时,与总粒子数Ⅳ相比是个很小的量,可以忽略掉。但当温度足够低时,Ⅳ湮:旯哿渴保