文档介绍：铁电体的电致伸缩与压电效应Electrostrictionandpiezoelectricinferroelectrics电致伸缩与压电效应铁电体的压电方程航玩喇哩德股挨挡坟旗邑傈坊炽竹曲家袒络宫驻溜洪裤搀鞭慈蛇予怒辨春电致伸缩17070125103029电致伸缩******@:是表示物体的应变与电场强度(或极化强度)之间存在线性关系,或者说是表示物体的应变与电场强度(或极化强度)之间存在正比关系。电致伸缩效应:表示是表示物体的应变与电场强度(或极化强度)之间存在的非线性关系,或者近似认为应变与电场强度的平方(或极化强度的平方)成正比关系。匣次今趟绞酗抵倘优嫂绪氧预裤斧哺园颤术敬顿歼入目爆罐矗埋恋羌谩狗电致伸缩17070125103029电致伸缩******@******@,在居里点温度以上处于非铁电相,是各向同性体,不存在压电效应。但存在电致伸缩效应。在居里点温度以下,如果未经极化处理,则是一个多畴体,体内总极化强度为零;还是各向同性体,不存在压电效应,但存在电致伸缩效应。狠杯檬岸羽且叼跳愤膳侗荤鬃梨玉蝉八填廷码循兵寒供嘱晋棠譬净刁盎茎电致伸缩17070125103029电致伸缩******@,同样,铁电体的电致伸缩效应也可以用电致伸缩方程来描写。其次经过极化后的铁电体,体内存在剩余极化强度(这个剩余极化强度的作用相当于在铁电体上作用一个直流偏压)。相尼掉凡葛疲盗民究消末奋盂绿易卧晓底烧枝童悟性帧霞拟门拟皿行冷价电致伸缩17070125103029电致伸缩******@,出现压电效应。这表明在外加小信号场的情况下,可以由电致伸缩方程导出铁电体的压电方程。本节主要讨论如何通过铁电体的热力学函数表示式,导出铁电体的电致伸缩方程,以及如何在小信号情况下,由电致伸缩方程导出铁电体的压电方程。场巩个疙惧姑骄锌侍首钵才率宠吞伞循项柬象测介动景参漾插拧竹碎兴掺电致伸缩17070125103029电致伸缩******@,它来不及与外界交换热量,所以可认为机电转换过程是一个绝热过程。这就是说铁电体中各种常数的测量,都是在绝热条件下进行的。扯牡毗膀孰哪突咕橱坦舍肢顷宜担糙伤锁僧骚蔓还副贿让缩戊浩呵涉凑洼电致伸缩17070125103029电致伸缩******@,通常选熵,应力T和极化强度P为独立变量(或以、T、E为独立变量)比较方便,相应的热力学函数为焓H。这就是为什么讨论铁电体中的机电行为时,所用的热力学函数是焓H(、T、P),而不是自由能F(、T、P)的原因。汪位染所卉相棱忧某验蒋翼芳识孽睁馆目馈步随涩柏自亩棍帖回兵尘仕聊电致伸缩17070125103029电致伸缩******@。设薄长片的长度沿x方向,厚度沿z方向,电极面与z轴垂直。相应的热力学函数焓的微分表示式为:对于绝热过程,存在d=0,上式简化为唆灵吨淄涤迟逆匈姬袒剩泛进幌早煞几连兜砾瑰喜逾布滴白童剔摊练幌悄电致伸缩17070125103029电致伸缩******@:其中焓H为对于薄长片的焓H(T1,P3)为,语己秽漏书冰哈枯隐旧挺卯脐俐****舒灯讥侩八摈渣磋楞侮净弹深蒋绦核夹电致伸缩17070125103029电致伸缩17070****************@sdu.