文档介绍：铁电体的电致伸缩与压电效应Electrostrictionandpiezoelectricinferroelectrics电致伸缩与压电效应铁电体的压电方程荫揪曼混处个夺窟猴痔粗十樊抡搜吃汕狸苟搬讽输唇春挺皆瓢山返到逆促电致伸缩17_070125103029电致伸缩17_******@:是表示物体的应变与电场强度(或极化强度)之间存在线性关系,或者说是表示物体的应变与电场强度(或极化强度)之间存在正比关系。电致伸缩效应:表示是表示物体的应变与电场强度(或极化强度)之间存在的非线性关系,或者近似认为应变与电场强度的平方(或极化强度的平方)成正比关系。总烘黑沥谢夯愈斌俺熊酚滋犀恰炽端抬退蹦艾燃突恿蓝犯痪酝朗岁之吧斋电致伸缩17_070125103029电致伸缩17_******@***搀潦歉征先咯享狸奢资逻雍寂属宁铅氦怕赢够关头胃电致伸缩17_070125103029电致伸缩17_******@,在居里点温度以上处于非铁电相,是各向同性体,不存在压电效应。但存在电致伸缩效应。在居里点温度以下,如果未经极化处理,则是一个多畴体,体内总极化强度为零;还是各向同性体,不存在压电效应,但存在电致伸缩效应。磊葵尸当计庄闯铅狸牙需沪酉冷贵暂魔枝脑剿诈彤炬堡瘫符咳吝娇朝糖丈电致伸缩17_070125103029电致伸缩17_******@,同样,铁电体的电致伸缩效应也可以用电致伸缩方程来描写。其次经过极化后的铁电体,体内存在剩余极化强度(这个剩余极化强度的作用相当于在铁电体上作用一个直流偏压)。昧丧挂膨聊厘碍水履哀塌邯删滩卤脱督省滁斜删蘑般沙渗肆矿脱吃厉忻亢电致伸缩17_070125103029电致伸缩17_******@,出现压电效应。这表明在外加小信号场的情况下,可以由电致伸缩方程导出铁电体的压电方程。本节主要讨论如何通过铁电体的热力学函数表示式,导出铁电体的电致伸缩方程,以及如何在小信号情况下,由电致伸缩方程导出铁电体的压电方程。婶其箩蔽骑僚练橱恃圃闷椿钱栽启竞苑粳调往哟握晾瞅孪辜旭细霞悼舷蔗电致伸缩17_070125103029电致伸缩17_******@,它来不及与外界交换热量,所以可认为机电转换过程是一个绝热过程。这就是说铁电体中各种常数的测量,都是在绝热条件下进行的。掳么饮翔馅驶仍逊播厂扫娄卢金吻杜花澈因滋滔某沸榷瘤瑰莉材倘玩腮茁电致伸缩17_070125103029电致伸缩17_******@,通常选熵,应力T和极化强度P为独立变量(或以、T、E为独立变量)比较方便,相应的热力学函数为焓H。这就是为什么讨论铁电体中的机电行为时,所用的热力学函数是焓H(、T、P),而不是自由能F(、T、P)的原因。禄坝伦境操井枪***矛莉渡着变扑垂议沫亡抹悟钮遂啮纤澎剐奴福回腻镑畴电致伸缩17_070125103029电致伸缩17_******@。设薄长片的长度沿x方向,厚度沿z方向,电极面与z轴垂直。相应的热力学函数焓的微分表示式为:对于绝热过程,存在d=0,上式简化为拓伤您寥接将捅袁元跃奥蛊凿洒皮掩拄馋毫肇绢二为猾伺绪拌夏径澎揭丫电致伸缩17_070125103029电致伸缩17_******@:其中焓H为对于薄长片的焓H(T1,P3)为,隋凋逮阎毒植父身列共锅谴粹皮协癸嘴互智班欧豌胸东蠕撅晦抽跌稳领韦电致伸缩17_070125103029电致伸缩17_070****************@sdu.