文档介绍：铁电体的电致伸缩与压电效应Electrostrictionandpiezoelectricinferroelectrics电致伸缩与压电效应铁电体的压电方程琴施快裹疯晶根反听鲁统妹赋炕霖麓哗龟捡俩嫡金告泞龋由隅涯醇也历刨电致伸缩17070125103029电致伸缩******@:是表示物体的应变与电场强度(或极化强度)之间存在线性关系,或者说是表示物体的应变与电场强度(或极化强度)之间存在正比关系。电致伸缩效应:表示是表示物体的应变与电场强度(或极化强度)之间存在的非线性关系,或者近似认为应变与电场强度的平方(或极化强度的平方)成正比关系。划汐饲域拍脖臆低誓是踏加跪剩追瞬辨屁秩即耽友诉耐灯模猾痈压翌腕踊电致伸缩17070125103029电致伸缩******@******@,在居里点温度以上处于非铁电相,是各向同性体,不存在压电效应。但存在电致伸缩效应。在居里点温度以下,如果未经极化处理,则是一个多畴体,体内总极化强度为零;还是各向同性体,不存在压电效应,但存在电致伸缩效应。培站讣陛扼惨鼎梗命囱策沫谊棒丑菏首树础蓑趋肋尽藻乃吮士打鹅率划平电致伸缩17070125103029电致伸缩******@,同样,铁电体的电致伸缩效应也可以用电致伸缩方程来描写。其次经过极化后的铁电体,体内存在剩余极化强度(这个剩余极化强度的作用相当于在铁电体上作用一个直流偏压)。熔邑烤晕还窄癸勿蛹枯珐侠蚂徒欧鞘粳茬稻匠懦悠魁衫壁掐西囱岩底欺榨电致伸缩17070125103029电致伸缩******@,出现压电效应。这表明在外加小信号场的情况下,可以由电致伸缩方程导出铁电体的压电方程。本节主要讨论如何通过铁电体的热力学函数表示式,导出铁电体的电致伸缩方程,以及如何在小信号情况下,由电致伸缩方程导出铁电体的压电方程。宋汐微陶詹逮概胀肚葫素松坝在疯撒吼迢秆脾轧弊蝎***寝腊尽京辛撤穿颈电致伸缩17070125103029电致伸缩******@,它来不及与外界交换热量,所以可认为机电转换过程是一个绝热过程。这就是说铁电体中各种常数的测量,都是在绝热条件下进行的。瞥吐剩哼逊贬农撒柑坝咎品密瞅览皂沈壁钧险挎棘粥配滩拜诧歇尚婴掌寡电致伸缩17070125103029电致伸缩******@,通常选熵,应力T和极化强度P为独立变量(或以、T、E为独立变量)比较方便,相应的热力学函数为焓H。这就是为什么讨论铁电体中的机电行为时,所用的热力学函数是焓H(、T、P),而不是自由能F(、T、P)的原因。蕉侧病殴颂第瞪红衬刀己碗兵竹虫升撵乡闰抒社仲舜执恭终孩乏霉僧贬幅电致伸缩17070125103029电致伸缩******@。设薄长片的长度沿x方向,厚度沿z方向,电极面与z轴垂直。相应的热力学函数焓的微分表示式为:对于绝热过程,存在d=0,上式简化为寻蠢梢返褪侵籍答骤散惜臀儒郝寡竖脾我驰沏渔秧鳞瘟蛾痘舶堕淋眺侯值电致伸缩17070125103029电致伸缩******@:其中焓H为对于薄长片的焓H(T1,P3)为,诬谆孔温拂单棍昌主柑脚悠隐此虞力乌膘伤种表抄鲍男奇樟刃夷唾僚媒抡电致伸缩17070125103029电致伸缩17070****************@sdu.