文档介绍：大连理工大学大学物理实验报告院(系) 材料学院 专业 材料物理 班级0705 姓名童凌炜学号200767025 实验台号 实验时间 2008年11月_0^_日第11周,星期二第5-6节实验名称 光的等厚干涉 教师评语 实验目的与要求:观察牛顿环现象及其特点, 加深对等厚干涉现象的认识和理解。学****用等厚干涉法测量平凸透镜曲率半径和薄膜厚度。掌握读数显微镜的使用方法。实验原理和内容:牛顿环牛顿环器件由一块曲率半径很大的平凸透镜叠放在一块光学平板玻璃上构成, 结构如图所示。当平行单色光垂直照射到牛顿环器件上时, 由于平凸透镜和玻璃之间存在一层从中心向外厚度递增的空气膜, 经空气膜和玻璃之间的上下界面反射的两束光存在光程差, 它们在平凸透镜的凸面(底面)相遇后将发生干涉, 干涉图样是以接触点为中心的一组明暗相间、内疏外密的同心圆,称为牛顿环(如图所示。 由牛顿最早发现)。由于同一干涉圆环各处的空气薄膜厚度相等,故称为等厚干涉。牛顿环实验装置的光路图如下图所示:设射入单色光的波长为 入在距接触点rk处将产生第k级牛顿环,此处对应的空气膜厚度为dk,则空气膜上下两界面依次反射的两束光线的光程差为k2ndk式中,n为空气的折射率(一般取1),入/2是光从光疏介质面上反射时产生的半波损失。(空气)射到光密介质(玻璃)的交界反之为半波长奇数倍时干涉相消, 故k2dk2k—2K=1,2,3,….,明环根据干涉条件,当光程差为波长的整数倍时干涉相长,薄膜上下界面上的两束反射光的光程差存在两种情况:(2k 1)2 K=0,1,2,…•,暗环由上页图可得干涉环半径rk,膜的厚度dk与平凸透镜的曲率半径R之间的关系R2(Rdk)22一「ko由于dk远小于R,故可以将其平方项忽略而得到22Rdkrko结合以上的两种情况公式,得到:22RdkkR,k0,1,2...,暗环由以上公式课件,rk与dk成二次幕的关系,故牛顿环之间并不是等距的,且为了避免背光因素干扰,一般选取暗环作为观测对象。而在实际中由于压力形变等原因,凸透镜与平板玻璃的接触不是一个理想的点而是一个圆面;另外镜面沾染回程会导致环中心成为一个光斑,这些都致使干涉环的级数和半径无法准确测量。使用差值法消去附加的光程差, 用测量暗环的直径来代替半径, 都可以减少以上类型的误差出现。由上可得:22DmDnR4(mn)式中,Dm、Dn分别是第m级与第n级的暗环直径, 由上式即可计算出曲率半径Ro由于式中使用环数差m-n代替了级数k,避免了圆环中心及暗环级数无法确定的问题。凸透镜的曲率半径也可以由作图法得出。2测得多组不同的Dm和m,根据公式Dm4Rm,可知只要作图求出斜率4R,代入已知的单色光波长, , 并在其另一端插入待测的薄片或细丝(尽可能使其与玻璃的搭接线平行),则在两块玻璃之间形成以空气劈尖,如下图所示:AM*当单色光垂直射入时, 在空气薄膜上下两界面反射的两束光发生干涉; 由于空气劈尖厚度相等之处是平行于两玻璃交线的平行直线, 因此干涉条纹是一组明暗相间的等距平行条纹, 属于等厚干涉。干涉条件如下:k2dk-(2k1)_2 k=0,1,2,…可知,第k级暗条纹对应的空气劈尖厚度为dkk-2由干涉条件可知, 当k=0时do=0,对应玻璃板的搭接处, 为零级暗条