文档介绍：14-迈克尔孙和法珀两用干涉仪的调节和使用-实验报告
大连理工大学
成 绩
教师签字
大 学 物 理 实 验 报 告
院（系） 材料学院 专业 材料物理 班级 0705
姓 名 童凌炜 学号 200767025 实验台号
实验时间 2009 年 05 月 08 日，第11周，星期 五 第 5-6 节
实验名称 迈克尔孙和法珀两用干涉仪的调节和使用
教师评语
实验目的与要求：
了解迈克尔孙干涉仪的构造
非定域条纹观察和调节， 以及激光波长的测量
定域条纹观察和调节， 以及钠光波长的测量
白光干涉条纹的调整
测空气的折射率
测量透明介质薄片的折射率
观察多光束干涉现象
主要仪器设备：
SGM-2型干涉仪
由迈克尔孙和法珀干涉仪一体化组装而成， 基本结构如右图所示
实验原理和内容：
迈克尔孙干涉仪的光路
迈克尔孙干涉仪是一种分振幅双光束的干涉仪， 光路如右图所示。 入射光S到达分光板G1后分为两束， 即反射光I和透射光II； 如果入射角为45°时， 光I和II相互垂直， 且分别垂直射到反射镜M1和M2上； 经反射后的两束光重新在G1的半反射膜上汇聚成一束光从E方向射出。 补偿镜G2的作用是保证两束光的光程完全相同。
干涉条纹的图样
如上图所示， 可以将M2的像作到M1的平行位置M2’， 那么干涉图样的分析， 就变为基于M1和M2’之间的空气层的干涉分析。
， 点光源照明——非定域干涉条纹
激光束射向干涉镜的光可视作点光源， 图中S1和S2’是点光源相对于M1和M2’的虚像， 这两个虚光源发
列出两相关式相见后可以得到， 干涉条纹的间距为， 且间距的大小与四个变量有关。
条纹的吞吐， 根据光程差表达式可见， 当d增大时， rk也增大， 此时圆心吐出条纹， 反之的减小时， rk减小， 中心吞进条纹。 对于最中心的条纹， 根据表达式2d=kλ， 可以得到吞吐条纹数目N与动镜移动距离d的关系：2Δd=Nλ， 这样便可以根据条纹吞吐的数目和动镜的移动距离来确定入射光的波长。
扩展光源照明——定域干涉条纹
（1）， 等倾干涉。 如右图所示， 当M1与M2’的位置相平行时， 表现为等倾干涉， 两束反射光的光程差为， 此时观察到干涉图样为一组同心圆， 每个圆对应一定的倾角θ。 且所有的同心圆中， 以圆心处的干涉条纹级别最高， 此处的光程差为， 因而在改变动镜的位置d的时候也可以看到中心圆环条纹的吞吐现象。 且每吞吐一个圆环， 说明d变化了
λ/2。
再同样利用光程差的公式， 同过相差级的表达式相减可以得到相邻两条纹之间的角间距为
（2）， 等厚干涉。 当M1与M2’的位置存在很小的一个夹角α， 且M1与M2’所夹出的空气膜很薄时， 用扩展光源照射便可以发生等厚干涉。 其光程差仍可以表示为， 但是由于存在半波损， 因而使得第一条纹是暗条纹； 如果反射状态不是通过空气面的背反射而是通过镜子上的镀膜来反射则不存在半波损的状况， 因而第一条纹成为亮纹。
当干涉位置较靠近交棱时， 干涉图样为标准的明暗直线间隔条纹， 但在较远离交棱的位置上， 背反射角θ的影响就不能够被忽视，因而可以看到干涉条纹发生了扭曲， 由直线变成了向交棱方向突起的弧形条纹， 且越是远离交棱的地方， 扭曲的现象越是明显。
步骤与操作方法：
了解迈克尔孙干涉仪的构造， 非定域条纹观察和调节， 以及激光波长的测量， 测量空气的折射率。
激光非定域干涉现象的观察和He-Ne激光波长的测量
在不加入扩束器的情况下安装好各个部件， 并且调节光路的准直性和相对位置， 以及相对于底平面的水平， 保证经M1和M2反射的光重合在毛玻璃屏上， 之后加入扩束器便可以在毛玻璃屏上观察到干涉图案。 以钠光灯做光源时类似， 只是需要加装针孔屏来对光， 之后移去针孔屏并且在分光器和光源之间加上毛玻璃屏即可观察到干涉图样。
测量时， 往同一个方向先后10次旋转测微螺旋， 使图案中心吞或吐共550各条纹， 其中从50开始， 每隔50个条纹记录一次测微螺旋的读数（含50）。 为了防止空程误差， 测微螺旋不可反转， 中间出错， 则必须从头开始。
测量透明介质薄片的折射率
先调整动镜M2的位置， 使屏上出现白光干涉条纹， 并且使中央条纹对准屏上十字叉丝， 记