文档介绍：§16-2 光电效应爱因斯坦的光量子论
P200,一下3,4行
早在1887年,德国物理学家赫兹第一个观察到用紫光照射的尖端放电特别容易发生,由于当时还没有电子的概念,,有大量电子从表面逸出,。由光电子形成的电流叫光电流。
一、光电效应的实验规律
§16-2 光电效应爱因斯坦的光量子论
P200,一下3,4行
当光照射在金属表面上时,电子从金属表面逸出的现象,。由光电子形成的电流叫光电流。
一、光电效应的实验规律
1887年,赫兹用莱顿瓶做放电实验时注意到,有紫外线照在火花隙的负极上,放电就比较容易发生。
直到1897年汤姆逊发现电子之后,勒纳德证明了光电效应中发出的是电子.
P200,图16-4
B
A
S
光通过石英窗口照射到阴极K,光电子从阴极表面逸出.
光电子在电场加速下向阳极A运动,形成光电流。
S为光电管;
演示实验
1)饱和光电流强度Is与入射光强成正比,与频率无关。
is1
S3 is2
is1
Is3
Is1
Is2
Is3 > Is2 > Is1
P200, ①
a)ν、S一定,改变U
b)ν一定、改变S,饱和光电流 Is∝S
(S3> S2 > S1 )
当光电流达到饱和时,阴极 K上逸出的光电子全部飞到了阳极A上
P201, 图16-5(a)
P201,
设n为阴极K单位时间内释放出的电子数,则
Is= n e ,与光频率无关。
结论1:单位时间内从金属表面逸出的光电子数与入射光强成正比。
P201,
例1 ZP28,2,(考点5)
即 n ∝ S
例2 (考点14)
2)光电子的最大初动能随入射光频率的增加而增加,与入射光强无关。由图知:两极间电压U=0时,光电流并不为零,说明从阴极出来电子具有一定初动能;当两极间加一反向电压U =-U0 <0时,光电流才为零,U0 称为截止电压(遏止电压)。
-U03
-U02
-U01
3
1
2
U
i
IS
0
ν3 >ν2 >ν1
P201,②
为与金属材料性质无关的普适常量
实验表明:
为与金属材料性质有关的常量
P201,
S一定,改变ν,U0∝ν。
2)光电子的最大初动能随入射光频率的增加而增加,与入射光强无关。
P201,②
当电压U=0时,光电流并不为零;
表明:从阴极逸出的光电子具有初动能。
U0 —截止电压(遏止电压)。
只有当两极间加一反向电压U =-U0<0时,光电流才为零。
设vm为光电子的最大初速度,则最大初动能
显然,光电子的最大初动能与入射光强无关。
P201,
截止电压U0 和入射光的频率成线性关系,与入射光强无关。
截止电压与频率的关系
为与金属材料性质无关的普适常量。
为与金属材料性质有关的常量
P201,